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Ces lois sont digues de la plus grande attention, par ce qu'elles sont 

 en harmonic complete avec celles qu'on trouve pour la propagation 

 de 1'electricite d'un metal a un autre. En eflet, c'est la verification experi- 

 mentale de ces deux formules que nous allons donner au moment meme. 



. 2. 



Supposons qu'on ait des barres metalliques de la meme section, pres- 

 sees Tune contre 1'autre de la maniere indiquee dans la figure juxtaposee, 



r 



I" 



u 



u 



u 







et qu'on les chauffe a 1'extremite. Soient 1,1' et I" les longueurs des barres ; 

 k, k' et k" les pouvoirs conducteurs; h, h' et h" leur pouvoir de rayonne- 

 ment; et ensuite u, u' et u" leurs temperatures aux points donnes des 

 trois barres differentes, de maniere qu'en prenant O pour origine, on ait 

 pour les valeurs de x comptees de /jusqu'au O, u de jusqu'au I 

 et enfin u" de /' jusqu'au /' -j- /". Ainsi, pour les trois barres, on aura 

 les formules connu.es 



(3) 



Cg mx . mx \ 



+ y )., 



, , f m'x . , infx \ 



u = a {e +7 ;. 



M = a e 



m" (x 



oil Ton suppose lexces de temperature en B comme tout a fait insensible, 

 ayant pris la temperature de 1'endroit pour point de depart. 



Des-lors, comme nous 1'avons indique, nous aurons, pour x~o, 



u = u' 



et 



du' 



et ensuite, pour x = I, 

 aussi bien que 



du 

 d^ 



u' 



du' du" 



is j = ft --- ~ 

 dx dx 



