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Vient on a introduire dans ces dernieres equations les valeurs de 

 u, u' et u", tirees des formules (3), on obtiendra 



... , I'm' Jc" m" _2m'l 



' k'm' + l"m" e 

 et, en posant 



A 1=*-' 



' i+y" 

 on aura 



* 



. km lc' m . A 



= km + k'm'. A' 



Si les barres ont le meme pouvoir rayonnant, et si Ton pose 





ou e signifie le perimetre de la barre et w sa section, on trouvera 

 (6) y' = 



>' + 



et 



Vk A 

 CJ\ v 



^ ' ' V^k -f A 



Supposons maintenant qu'on a seulement deux barres / et /', dont 

 la derniere est assez longue pour qu'on puisse negliger le second terme de 

 la valeur de u', on aura simplement 



A = 1, 



et 



+ 



Cette expression indique ainsi que la valeur de y est toujours 

 , si la chaleur se propage d'un bon conducteur a un mauvais, mais, au 

 contraire, qu'elle est negative, dans le cas oppose. Des-lors, en faisant 

 1'experience avec deux barres reunies, par exemple de cuivre rouge et 

 de fer, chauffees d'abord a 1'extremite de la barre de cuivre et ensuite 

 a celle de fer, on arrivera a ce resultat digne de remarque, notamment, 

 que la quantite y est positive dans le premier cas, mais negative dans second, 

 lien quayant cependant la meme valeur numerique dans Vun et lautre cas. 



