tandis que les observations directes donnent 



*' = 1,83 Jc, . 



On voit clairement par les nombres ci-dessus, que 1'accord entre les 

 deux valeurs de y est loin d'etre grand, et on pourrait meme supposer 

 que la derniere valeur n'est pas exacte. Mais observons que, pour mettre 

 les deux nombres en parfaite harmonic, il suffit seulement d'augmenter la 

 temperature observee 14,9 de quelques dixiemes de degre. 



7. 



II me reste enfin a prouver 1'exactitude du resultat annoncee ci-des- 

 sus, a savoir, que le quotient des deux temperatures, determinees a deux 

 points equidistants de la surface de contact des deux barres reunies, est 

 certainement plus grand, quand la chaleur se propage du faible conducteur 

 a celui d'une meilleure conductibilite que dans le cas oppose. 



En effet, il faut seulement pour cela trouver Texpression analytique 

 qui represente ces deux faits. 



Si la temperature a ete determinee a deux points equidistants de la 

 surface de contact, on aura, pour chacun de ces points, les valeurs de jw, 

 v et y, qui leur correspondent: et par la la signification de ces quantites 

 sera la meme qu'auparavant, mais, si on les accentue, elles se rapporteront 

 au plus faible conducteur. La relation entre les quantites ju, v et y, quand 

 la chaleur se propage d'un bon conducteur a. celui d'un plus faible pouvoir, 

 est donnee par 1'equation 



mais, au cas contraire, par 



, 1 vv' 2 



. = ^ FSTr- 



Ces deux valeurs doivent etre telles que 



Q t < Q>, 



parce que les quantites y, v et v' sont toujours plus petites que 1'unite. 



Ainsi, la recherche precedente prouve par la verification experimen- 

 tale donnee ci-dessus, que les formules 



u = u' 



et 



dx dx 



