24 THEORIE VAN HET 1NTENSITEITS-KOMPAS 



of door verlikaal geinduceerd magnetismus verstoord wordl, dat is gocd wijst, 

 behoudens den bekenden invloed van hct horizonlaal geinduceerdc magnetismus. 

 Wanneer wij de vergelijkingen (20) in elkander deelen en ter bekorting 

 schrijven 



M = Tang. $ (fj + (I, , ) Tang. | flj - <S, , ), 

 korat 



(Co*, a' + (1 f)hSin. a) m (Sin. a' (I f) h Cos. a') n 



(1 g) V 1 (1 /) (m Sin.a' + n Cos. a')* 



iNemen wij nu een ander pa'ar tegengestelde koersen en wel liefst zoo, dal 

 de nieuwe rigtingen de eerste regthoekig kruizen, dat is dat a vermeerderd 

 wordt met 90% dan veranderen daarbij de grootheden f, g, h, en men zal 

 liebben 



(Sin. a' (I f) h' Cos. a') m (Cos. a' + (1 f)h'Sin. a 1 ) n 

 M . o = - ' - , 



(1 _ g>) |/ l _ ( l f) ( m Cos. a' n Sin. a') 



Deze twee vergelijkingen bepalen m en n; stellen wij ter oplossing 



m Sin. a' -J- n Cos. a 1 = r 

 n Cos. a' n Sin. a' = y 

 is 



Deze vergelijkingen herleiden zich tot 4 de magts-vergelijkingen van den twee- 

 den magts vorm. Eene benaderende oplossing waarbij de tweede niagten van 

 h en h' en bet produkt hh verwaarloosd wordt, is echter wel voldoende. 

 Men vindt aldus: 



als h en h = zijn, komt 



C l-(l-/)(l-y.)lM,. 1* 



*t 



Deze benaderde waarden, in de bovenslaande naauwkeurige uitdrukkingen 

 overbrengende, komt: 



