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qnantiles (20, tlu premier ordrc, quo celles-ci puissent elre enlierement 

 negligees, au moins dans line approximation premiere ou quand il s'agil 

 de la lumiere blanche. C'est la ce que M. NEUMAN a demontre avoir 

 lieu pour des corps comprimes. Les quantites (21) sont d'aillcurs de la 

 memo forme que celles qui naissent de 1'influence molcculaire de 1'etlier, 

 ct elles peuvent ainsi y etre conjointes. En efl'et Ton peut aussi consi- 

 dt'-rer la force par laquelle les parties solides du corps inodifient la densite 

 et I'elasticile de I'etlier conune une fonction des distances des molecules 

 <Hherees, et si on la designe par mm'y(r) et que 1'attraction ou la repul- 

 sion enlre les monies molecules soit nominee mm '/'(/-,, on obtient la for- 

 ce lul. -ilc, agissant entre deux molecules etherees, egale a 



m m' (/>) *{)) (22) 



Cette expression etant inseree aux formulcs ordinaires du mouve- 

 ment, an lieu de mm'/(r), et 1'equation etant traitee comme d'ordinaire, 

 Ion obtient aisement, par comparaison a (21), les relations suivantcs: 



*. (25) 



rdr rdr rdr 



D'aillcurs, on gagne, par cette voie d'exprimer 1'influence du milieu, 

 I'avantage essentiel de tie point etre oblige de considerer la forme des 

 molecules elhere'es, parccque sous ce rapport on ne peut pas juger que 

 Tether ait souffert quelque efaangcnteht sensible, en meme temps qu'on 

 explique ais^ment la dispersion de la lumiere. M. Bnocii rcmarque avec 

 raison contre le traitement des ph^nomenes de dispersion de M. CAUCHY, 

 dans son onvrage classique : Memoires snr la disp. &c., que les distan- 

 ces des molecules etlierees ne se laissent pas asscz changer dans un mi- 

 lieu refractant pour qu'on puisse expliqucr, par cette circonstance scule, 

 la necessity de ce que dans le developpcment de 



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