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V~ {COS a., COS , + COS ft COS/i - b (COS a., COS ft f COS a, COS ft)} + /1 2 {COS ,}j COS ,S 3 



(85) ( + COS ft COS ft - C (COS j? 2 COS ft + COS |9 S COS ft)} + n 2 {COS 2 COS 3 + COS j? 2 COS (5, 



a (cos 2 cos /9, + cos a, cos j9 2 )} zr o , 



, COS a, + ^ 2 7I 2 COS (?, COS /? 2 + pV COS y [ COS ft = O , 



(86) . . ) vVcosa^osoj + fiVcos^^os^j + jwVcosftCOSft^ro, 



2 cos a s + /* 2 n 2 cos |9 2 cos /? 3 + /* V cos ft cos 7, :=: o , 

 ainsi que les equations (83). 



Si Ton pose dans la formule (84) ,, v, et w, successivcment egale 

 a zero et que Ton nomme les valcnrs de s 2 , obtenues pour ces trois 

 cas respectivcment 



A, B, B, C', C, A', 

 la meme formule peut s'ecrire 



') + y, 2 (B+C') + u>, 1 (C+A')}& + u?AB' + v*BC' + w?A'C^ o. 



Pour qu", en meme temps, elle soil idcntique avec la formule dc la vi- 

 tesse dc propagation donne par I'HISMI . il Ian I que, si 1'un des angles, 

 dont les cosinus sont M, v, w, est pose egal a 90, 1'une des valcnrs de 

 (f soit constante: pour cola il Taut que 



A=A\ B=B et C '----'. 



En consequence de la nature compliquee des equations a conditions 

 (85) et (86) nous n'avons pas reussi jusqu' ici a executer les reductions 

 qui soient necessaires pour prouver cette coincidence. Si, contre toute 

 probabilite, une telle reduction serait impossible, cela serait une prcuve 

 qu'un milieu cristallise aux axes obliques n'a nuls plans principaux de 

 polarisation ainsi entendus, comme ils se trouvent dans des cristaux ap- 

 partenant aux systemes d'axes rectangulaires. Comme il nous manque 

 absolument, jusqu' a present, des recherchcs plus approfondies, sur la 

 propagation de la lumiere dans des cristaux triclinoidriqucs, nous sommes 



