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En cas inverse, on obtient aussi de ', &", t'", a', /?', j 1 .^c. coin- 

 e connucs, les deplaceinenls paralleleincnt aux axes 



f = A' a' + A" a " + ^'" a '", 

 (50) ...... { 17= flV + fl" *"+'"'", 



en consequence des relations 



c 2 ) + p(bc a) 



(31) . 



_ 



y a 2 fc 2 c 2 + afcc 

 _ (fcc-) + 



_ 



/a 2 6 2 c 2 + 2 a6c 



_ a(ac fc) + jS (aft c) +y (/ a 2 ) 



4. 



La solution Irouvee plus haul, de la propagation du mouvement on- 

 dulatoire dans les corps crislallins, est cependant trop compliquec pour 

 tre employee, quand il s'agit de verifier la tlieorie par I experience. Des 

 trois valeurs obtenues pour la vitesse de propagation il y a une, savoir 

 .rlli- des vibrations longitudinales, qui reste etrangere au problemc donl 

 nous nous sommcs propose ici de trailer, mais qui contribue a embrouillei- 

 les forinules. Or, les ondes lumincuscs exislant dans la nature indepen- 

 ilrmmonl du mouvement ondulatoire longitudinal dont on n'a su jusqu' a 

 present demontrer la signification ou 1'existencej il faut que, 1'analyse de- 

 vant toujours ^tre une expression fidele des pbcnomenes , les formules 

 (18) et (23) se laissent decomposer en un faetcur lineaire et un facteur 

 quadratique, celui-ci coinprenant les vibrations transvcrsales, dont seulc- 

 ment il s'agit ici. Cetle decomposition a aussi pour la ibrmule (25) ou 



