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et qu'on laisse tt 2 comprendre, comme plus haul, la pression -a-*, 

 sorte que la vitesse de la propagation devient 



de 



+2 (6-c)v 2 +2 (a-bc) v 3 } tf + A{(V+ I4 2 v 2 +lp 2 w 2 )'+ (nV+i V+ p V)A" 



+ (|lV+Jl 2 t; 2 +' 2 M; 2 )A / "' ft~VW V, 2 MMJ V., JI 2 UW A 3 ^ = . 



(67) 



Les quantites A', A", A'" sent analogues et, pour la grandeur, compara- 

 bles a celles que nous avons designe plus haul par ^,, J.,, J 3 , avec la 

 seule difference que, si les axes seraient rectangulaires, 1'on aurait 



A^^nV, A^nr^wV, ^"=J. o v 2 w 2 ', .... (68) 

 les quantites v t , V 2 , v 3 sont aussi du mdme ordre, ce qui se voit aisc- 

 ment: car de (66) et (66 a) on oblient 



1VW 



217F 



(68 a) 



On pourrait done, en IIHMIIC temps, negliger toutes ces quantites et po- 

 ser t=o, dans la certitude d'obtenir ainsi une valeur approximative de 

 la vitesse; mais 1'equ. (67) se laisse aussi decomposer, de mi'-mc que la 

 formuhe (40), en deux equations distinct es, rigoureusement remplies, 

 savoir: 



P- 4 {f*, 2 (v 2 + io'--Zvwc') + v 2 (u 2 + w 2 -%uwb) + n 2 (ir + v' 2 -2itva)} Si" 1 



> 2 ) = o (69) 



et 



A (A' (,V+/iV + />V) + A 

 + A'" (^ i 2 u 2 + n 2 w 2 + v V) 



V 2 2 uw 



(7<>) 



