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Ics parties solidcs du corps devraicnt, en outre, etre considercs qua ml 

 on veut determiner les nouvenx mouvementa qu' ils rcgoivcnt en com- 

 imni avec Tether. Puis , les formules de >l. Caucliy donnent deux va- 

 Icurs a la vitcsse de propagation dans des corps isophanes meme, el 

 par cela elles sont aussi incompatibles avec I'experience. Aussi la ma- 

 niere dont M. Bnocu *) a tache de faire cesser cetlc contradiction ne nous 



*) Les summations indiquces ile I'expression de In vitesse de propagation jiinir 

 un seul milieu etant changces en integrations , on obticnl celle valcnr approximative 

 tie la vilesse: 



oil k-=r- et / = 1'epaisseur de I'onde. Pour IVlher il faut maiiilcnant supposer 



EII oonsldcrant au conlrairc le mouvenient <Ie deux milieux, les moleculi-s ile 

 1'elber et celles du curps, on pent conduce dn plienoincne meme dc capillarite que 

 la turce f /t (r), ngissnnt entre deux des mulerulcg du corps, diminue plus vile que lu 

 carre de la distance et qu'ainsi, dans 1'expression de la vilesse de propagation pmir 

 ces milieux , Ton doive avoir f f ^(r) O ; mais pour qu* line seule valc'iir soit uli- 

 tenue pour la vilesse, on esl uliligt-c , selon M. Broch, a poser 



d'ou 1'action qu' exercent deux des molecules du corps 1'une surl'uutre, devient par- 

 faitement cgale a zero. Cela pent d'aulant moins clre adaiis, quc cetle meme 

 force doit tenir I'equilibre conlre 1'aclion f t (r) qu' exerrcnt 1'elber ct le corps Tun 

 sur I'aulre, et que ces forces jointes delerminent I'uquilibrc du corps, l-'.n outre , on 

 devrait proprement poser 



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ou du mins cg.il a une quanlite infiniment petite, ce qui ne 8 fail guere, meme le 

 facleur (a) ctanl pour si unu grande quanlilc. Nous considerons done la double valeur 

 <le la vitessc, oblenue selon ces formules, comiue un obstacle jusqu* it present insur. 



