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 d'un degr suprieur au second. Or, il sera gnralement permis de n- 

 gliger ces puissances, au moins dans une premire approximation, si le 



module du trinme 



UK -\- vy -\- wz 



reste trs petit pour tous les points situs dans l'intrieur de la sphre 

 ^l'activit sensible d'une molcule; et cette dernire condition sera rem- 

 plie elle-mme, si le rayon de la sphre dont il s'agit est trs petit, par 

 rapport aux longueurs d'ondulations mesures dans un mouvement sim- 

 ple qui ne s'teigne pas en se propageant. En effet, dans un semblable 

 mouvement, u, v, w, seront de la forme 



= i) \/ I , p = V s/ I , w = w V I ; 



u, V, v^^, dsignant des constantes relles; et le plan d'une onde, paral- 

 lle au plan invariable reprsent par l'quation 



vx + v/ -f- wz = o, 



formera avec les demi-axes des coordonnes positives des angles dont 

 les cosinus seront respectivement proportionnels 



tandis que l'paisseur d'une onde sera reprsente par 

 la valeur de k tant 



^ T' 



k = \/dH-vH-" 



w- 



D'autre part , si l'on nomme r le rayon vecteur men de la molcule m 

 la molcule m, et S' l'angle form par le rayon vecteur r avec la perpen- 

 diculaire au plan d'une onde , on aura 



r= v/x' + y'+V, 

 ux + vy + wz s= krcoscT s= 2:t t cos T; 

 et il est clair que le produit 



2* r cos r 



1 



deviendra trs petit en mme temps que le rapport 



r 

 * 

 Donc le module du trinme 



ta. -\- vy -)- wz, 



I.. 



