se propager* dans un systme de molcules isotrope o l'lasticit reste la 

 mme en tons sens , sont de deux espces , savoir, des mouvements dans 

 les {uels les vibrations molculaires restent parallles aux plans des ondes, 

 et des mouvements dans lesquels les vibrations sont perpendiculaires ces 

 plans; c'est--dire, en d'autres termes, des mouvements qui ont lieu sans 

 que la densit varie, et des mouvements qu'accompagne un changement 

 fie densit du systme. Ainsi s'est trouve dtruite l'objection qu'on avait 

 leve contre la supposition admise par Fresnel, savoir que, dans les rayons 

 lumineux, il existe des vibrations transversales. J'ai remarqu d'ailleurs 

 que , dans le cas o la propagation du mouvement ne s'effectuait pas en 

 tous sens suivant les mmes lois, les vibrations cessaient d'tre rigoureu- 

 sement parallles aux plans des ondes, et j'ai montr d'une part, dans 

 les Exercices de Mathmatiques, d'autre part dans les Mmoires prsents 

 l'Acadmie les 17 et 3f mai i83o, comment on pouvait, dans ce cas, 

 obtenir ce que Fresnel appelle la surface des ondes, soit en la consid- 

 rant comme une surface enveloppe de tous cts par les ondes planes, 

 qui reprsentent alors les plans tangents, soit en intgrant gnralement 

 les quations des mouvements infiniment petits d'un systme de molcides 

 dont quelques-unes, renfermes dans un trs petit espace, se trouvent 

 seules, an premier instant, cartes de leurs positions d'quilibre. Lorsque 

 le systme de molcules donn devient isotrope, les deux espces d'ondes, 

 relatives aux vibrations transversales et longitudinales, se propagent avec 

 des vitesses indpendantes de la direction des plans de ces ondes; mais les 

 deux vitesses de propagation , relatives aux deux espces d'ondes , diffrent 

 gnralement l'une de l'autre. Si, en supposant les quations des mouve- 

 ments infiniment petits rduites des quations homognes du second 

 ordre, on les faisait concider avec les formules qu'avait proposes d'abord 

 M. Navier, le rapport des deux vitesses de propagation serait celui de \/3 

 l'unit. Mais cette valeur particulire du rapport des deux vitesses de 

 propagation ne parait pas devoir tre admise dans la thorie de la lumire, 

 et au contraire, en comparant l'exprience les formules tablies dans 

 mon Mmoire sur la rflexion des mouvements simples, on en conclut que, 

 dans le vide et les milieux dont la surface polarise compltement la lumire 

 rflchie, la vitesse de propagation des ondes relatives aux vibrations lon- 

 gitudinales doit s'vanouir. Ainsi, lorsque, dans la thorie de la lumire, 

 on se borne la premire approximation , en ngligeant les termes qui 

 peuvent tre omis quand on ne tient pas compte de la dispersion des cou- 

 leurs, on arrive cette consquence digne de remarque, non-seidement 



