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 plus de vibrations qui, tant sensiblement parallles aux plans des ondes, 

 s'effectuent sans changement de densit. 



Au reste, pour dterminer d'une manire prcise et la nature et les lois 

 de propagation de la chaleur dans les corps, il pouira tre utile de recourir 

 aux quations que j'ai donnes prcdemment, et qui reprsentent les 

 mouvements infiniment petits d'un double systme de molcules sollicites 

 par des forces d'attraction mutuelle. C'est l une question sur laquelle je 

 reviendrai dans de nouveaux mmoires, o je montrerai de plus comment 

 les quations dont il s'agit peuvent reprsenter les mouvements des fluides, 

 et en particulier le mouvement du son propag dans l'air ou dans un alitre 

 fluide lastique. 



Je joins ici le calcul trs simple sur lequel se fonde la thorie ci-dessus 

 expose. 



Considrons un systme de molcules sollicites par des forces d'at- 

 traction ou de rpulsion mutuelle; et soit o la dilatation du volume, au 

 bout du temps t, pour le point {pc, j, z). Si le systme est isotrope, alors, 

 en vertu des principes dvelopps dans un prcdent Mmoire, la dilata- 

 tion u pourra tre sparment dtermine par une quation aux diff- 

 rences partielles de la forme 

 (i) D?u = Vo, 



V dsignant une fonction entire de D,, D^ , D,, et mme du trinme 



Di-+-D; + D:, 



mais gnralement compose d'un nombre infini de termes. On aura 

 donc 



V = a(Di 4- D; + DI) + *(D: + D; + DV/ + etc. ... , 



rt, b dsignant des coefficients constants; en sorte que l'quation (i) 

 deviendra 



(2) D;u = fl(Di + D; -f D:)y -I- b{T>l + D; -f- D:) u -f- etc. . . 



Si l'on se borne la premire approximation, l'quation (2), rduite 

 une quation homogne du second ordre, prendra la forme 



(3) D?u = a(D: + D;+D:)o. 



D'ailleurs, de ce qui a t dit dans le Mmoire sur la Rflexion des Mou- 

 vements simples, il rsulte que le coefficient a sera nul pour tout systme 

 de molcules dans lequel la lumire rflchie pourra subir une polarisation 

 complte, par exemple, dans le vide ou l'ther considr isolment; et 



