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J'ai considr , dans ce Mmoire , la propagation du mouvement 

 dans un fluide, en conservant la question toute sa gnralit, c'est-- 

 dire en ne faisant point usage de l'hypothse restrictive que l'on admet 

 communment dans ce genre de problmes, et qui peut cependant ne 

 pas avoir lieu. Les lois de cette propagation auxquelles on parvient ne 

 diffrent point au reste essentiellement de celles que j'avais trouves , 

 quelques annes auparavant : en m'appuyant sur cette hypothse , mais 

 en considrant, ce qu'on n'avait pas encore essay jusque-l, le cas gnral 

 o les molcules sont animes de vitesses diverses, dans les diffrentes 

 directions autour de l'branlement primitif et gales distances de cette 

 petite portion du fluide. Quant la propagation du mouvement dans un 

 corps solide , j'ai reconnu qu'il s'y produit deux ondes sphriques autour 

 du lieu du premier branlement, et qu'elles se propagent l'une et l'autre 

 avec des vitesses constantes, dont le rapport est celui de la racine carre 

 de trois l'unit, dans le cas o le corps est plac dans le vide, ou n'est 

 soumis aucune pression extrieure. Lorsque ces ondes sont parvenues 

 une distance de l'branlement primitif, assez grande par rapport ses 

 dimensions, les vitesses propres des molcules dans l'onde qui va le plus 

 vite, sont perpendiculaires sa surface ou diriges suivant ses rayons; 

 mais il n'en est pas de mme l'gard de l'onde la plus lente ; les vitesses 

 des molcules y sont, au contraire, diriges suivant sa surface ou per- 

 pendiculairement ses diffrents rayons; et, dplus, leurs vibrations 

 n'y sont point accompagnes alternativement de dilatations et de conden- 

 sations cubiques, contrairement ce qui a lieu dans l'onde la plus rapide. 



Ces rsultats, que je rappelle ici d'une manire trs succincte, con- 

 viennent seulement aux corps solides non cristalliss. Dans ce nouveau 

 Mmoire , je considrerai le cas beaucoup plus compliqu, des corps 

 cristalliss. Les quations de leur quilibre, et par suite celles de leur 

 mouvement , sont au nombre de six qui renferment un pareil nombre 

 d'inconnues. Dans le cas du mouvement, trois de ces incoimucs se rap- 

 portent aux petites vibrations des molcules, et les trois autres leurs 

 petites oscillations sur elles-mmes dont ces vibrations sont toujours accom- 

 pagnes. On peut facilement liminer les trois dernires inconnues ; et l'on 

 parvient ainsi trois quations aux diffrences partielles du second ordre, 

 d'o dpendent, un instant quelconque, les distances suivant trois axes 

 rectangulaires , des molcules leurs positions d'quilibre dont elles ont 

 t un tant soit peu cartes. Les lois de ces petits mouvements et de leur 

 propagation sont moins simples, comme on devait s'y attendre, que celles 



