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lequel ce rayon est polaris, ou le plan de polarisation; ce dernier plan 

 tant perpendiculaire au premier, et passant comme lui par l'axe du 

 rayon. Enfin les nuds ' un rayon plan seront chaque instant les points 

 de l'axe occups par les molcules qui conserveront ou reprendront leurs 

 positions initiales. Cela pos, soient au bout du temps <, et pour le 

 point (J!;,jr, z), 



, , C et 0, ;, , 

 ou 



/'^/iC et f,,^,,C. 

 ou enfin 



f , V,', r et f, V, (', 



les dplacements effectifs d'une molcule , mesurs paralllement aux 

 axes rectangulaires des j:^,^, z, et les dplacements symboliques corres- 

 pondants, c'est--dire les variables imaginaires dont les dplacements 

 effectifs sont les parties relles, i dans un rayon incident, qui rencontre 

 la surface de sparation de deux milieux isotropes; 2 dans le rayon 

 rflchi par cette surface; 3 dans le rayon rfract. Si l'on prend pour 

 axe des z une droite parallle aux traces des ondes incidentes sur la sur- 

 face de sparation des deux milieux; les trois rayons seront reprsents 

 par trois systmes d'quations symboliques de la forme 



(3) f' = A'e"'"+''-"-", V = B'e-"^+"-^-^', l' == C'e-'"+''-^-'', 



u, i>, u', s, A, B, C, A^, B^, C^, A', B', C', dsignant des constantes qui 

 pourront tre imaginaires. Si les trois rayons, comme nous le supposerons 

 dans ce Mmoire, se propagent sans s'affaiblir; on aura ncessairement 



, ,v j M z= U V I , V = \ \/ I , J = S V/ I , 



u, V, s, u' dsignant des constantes relles. On pourra mme supposer 

 toutes ces constantes relles, positives. En effet, chaque dplacement 

 symbolique pouvant tre l'une quelconque de deux expressions imagi- 

 naires conjugues , qui ne diffrent entre elles que par le signe de \/ i, 

 on pourra toujours admettre que, dans l'exponentielle nprienne la- 



