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 mais encore 



(4) [Dr '(Di4-D; + D:)]D:=o, 



dsignant le dplacement d'une molcule , mesur parallletnent un aXfe 

 fixe qui pourra concider, si l'on veut, avec l'un des axes coordonns. Si, 

 d'ailleurs, on nomme Cl la vitesse de propagation des ondes planes, cor- 

 respondantes un mouvement simple et sans changement de densit, qui 

 se pi'opage sans s'affaiblir, la constante / ne sera autre chose que le carr de 

 la vitesse Cl, en sorte qu'on aura 



(5) / = a. 



En vertu des formules (89) de la page gg4 (1" semestre), les vitesses 

 de propagation des deux espces de mouvements simples qui peuvent, 

 dans un systme isotrope , se propager sans s'affaiblir, ont pour carr 

 / et ;(i -f- f). Donc le rapport de ces deux vitesses sera gnralement 

 V/f + f. Dans les quations adoptes par MM. Navier et Poisson, l'on 

 a f=2; et le rapport des deux vitesses devient y 3. Mais, lorsque 

 f^ I , ce mme rapport se rduit videmment zro. 



PHTSiQUE MATHMATIQUE. Mmoire sur la polarisation incomplte j pro- 

 duite, la surface de sparation de certains milieux, par la rflexion 

 d'un rayon simple ; par M. Augustin Cauchy. 



Concevons qu'un rayon simple, et dans lequel les vibrations sont trans- 

 versales, tant rflchi par la surface de sparation de deux milieux iso- 

 tropes, ne se trouve jamais compltement polaris dans le plan d'incv; 

 dence; et que l'impossibilit d'arriver la polarisation complte rsulte de 

 la nature, non du premier, mais du second milieu, en sorte qu'il suffise de 

 changer la nature de celui-ci pour obtenir, sous une certaine incidence, un 

 rayon rflchi qui soit compltement polaris. Alors des deux constantes 



dsignes par 



f f 



dans le Compte rendu de la prcdente sance, la premire f se rduira au 

 signe prs l'unit, en vrifiant la condition 



f = -i, 

 et l'on aura , par suite , 



lOI.. 



