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 Mais la constante f, prise en signe contraire, diffrera de l'unit; par 

 consquent , la quantit & sera non pas gale , mais suprieure zro. Ces 

 principes tant admis, concevons que le rayon incident soit dcompos 

 en deux autres , l'un renferm dans le plan d'incidence , l'autre polaris 

 suivant le mme plan ; puis, reprsentons les coefficients de rflexion ou 

 de rfraction par 



ou r, 



pour le premier des rayons composants , et par 



J ou J', 



pour le second. On aura, en vertu de ce qui a t dit dans la dernire 

 sance , 



. . J, sin (r* t) y, asinr'cosT 



^'^ ~sin(T'+T5' ~ sin(T'+T)' 



( r= costH-^') 4- 6'sin(T+T') V/J J 

 ^^^ ) cos(T-r') + S'sin(T-T')/-. ' 



) r= \ ^J/ 



\ cos(t T') + S'siu(T t')/ I ' 



r, T, dsignant les angles de rflexion et de rfraction , et la valeur de G' 

 tant 



I 



Comme les formules (i) ne renferment pas 5', et sont par suite indpen- 

 dantes de la constante f, il en rsulte que les lois de la rflexion et de la r- 

 fraction , relatives au rayon polaris suivant le plan d'incidence, restent les 

 mmes dans le cas o l'on peut obtenir la polarisation complte par r- 

 flexion, et dans le cas o la polarisation demeure gnralement incomplte, 

 quelle que soit l'incidence. Cette proposition, que j'ai dj nonce dans la 

 sance du i" juillet, parat conforme des expriences entreprises depuis 

 cette poque. 



Soient maintenant 



les azimuts, et 



les anomalies de rflexion ou de rfraction, c'est--dire , en d'autres termes, 



