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un rayon simple se rapproche de la normale la surface rflchissante. 

 Mais c'est prcisment le contraire qui aura lien, si l'indice de rfraction 

 est infrieur l'unit. Alors, en effet, l'instant o l'angle d'incidence, ve- 

 nant crotre, offrira un sinus gal l'indice de rfraction, le rayon r- 

 fract rasera la surface rflchissante. Si, l'angle d'incidence croissant en- 

 core, son sinus devient suprieur l'indice de rfraction, le rayon rfract 

 disparatra, ou plutt il s'teindra en pntrant une petite profondeur 

 dans le second miUeu; par consquent, ce second milieu, qui tait trans- 

 parent sous des incidences moindres, remplira les fonctions d'un corps 

 opaque, et l'on obtiendra ce qu'on appelle le phnomne de la rflexion 

 totale, l'angle de rflexion totale n'tant autre chose que celui qui a pour 

 sinus l'indice de rfraction. La rflexion totale s'observe toutes les fois 

 qu'un rayon propag dans l'air, aprs avoir travers la premire surface 

 d'un verre ou d'un cristal, tombe sur la seconde surface de manire 

 former avec la normale un angle suprieur celui que nous venons d'in- 

 diquer. 



Les formules, que je prsente aujourd'hui l'Acadmie, sont relatives 

 la rflexion totale produite, comme on vient de le dire, par la seconde 

 surface d'un corps transparent. Ces formules renferment encore les deux 

 constantes, dont la premire est l'indice de rfraction , et fournissent, lors- 

 que la deuxime constante se rduit, au signe prs, l'unit, les rsultats 

 auxquels Fresnel tait parvenu, en cherchant, disait-il, ce que l'analyse 

 voulait indiquer par les formes, en partie imaginaires, que prennent dans le 

 cas de la rflexion totale les coefficients des vitesses absolues dtermines 

 dans l'hypothse de la rflexion partielle. En vertu de ces mmes formules, 

 l'azimut de rflexion se rduit l'unit, par consquent, le rayon inci- 

 dent et le rayon rflchi offrent toujours le mme azimut, dont la tan- 

 gente trigonomtrique reprsente le rapport entre les amplitudes des vi- 

 brations mesures perpendiculairement au plan d'incidence et suivant ce 

 mme plan. Donc la rflexion fait varier seidement l'anomalie du rayon 

 incident, ou, ce qui revient ati mme, la distance entre les nuds de 

 deux rayons plans qui, par leur superposition, produiraient le rayon in- 

 cident, et dont l'un serait polaris suivant le plan d'incidence, l'autre tant 

 renferm dans ce plan. Donc si l'on fait subir un rayon primitivement 

 dou de la polarisation rectiligne une suite de rflexions totales sur des sur- 

 faces perpendiculaires un mme plan d'incidence, le dernier rayon r- 

 flchi, quand il sera dou lui-mme de la polarisation rectiligne, offrira tou- 

 jours un azimut gal celui du rayon incident; en d'autres termes, ces 



