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deux rayons formeront avec le plan d'incidence des angles gaux, mais qui 

 pourront se mesurer en sens contraire de part et d'autre de ce plan. 



Quant l'anomalie de reflexion , qui reprsente la diffrence entre les 

 anomalies des rayons rflchi et incident, elle varie dans le cas de la r- 

 flexion totale avec l'angle d'incidence, et s'vanouit : i" lorsque l'angle 

 d'incidence tant l'angle de rflexion totale, le rayon rfract rase la sur- 

 face rflchissante; 2 lorsque l'angle d'incidence tant droit, le rayon 

 incident rase la mme surface. Entre ces limites, il existe un angle d'inci- 

 dence pour lequel l'anomalie de rflexion atteint un maximum, et le sup- 

 plment de ce maximum est prcisment le quadruple de l'angle de pola- 

 risation complte. 



Pour qu'un rayon soit polaris circulairement, il suffit que son anomalie 

 se rduise un angle droit, son azimut en tant la moiti. De cette re- 

 marque, jointe la rgle que nous venons d'noncer, on conclut facile- 

 ment qu'un rayon plan peut tre transform en un rayon dou de la 

 polarisation circulaire par deux rflexions totales opres sur la surface 

 intrieure du verre, sous un angle d'environ 52 degrs, ou par une seule 

 rflexion opre sur la surface intrieiire d'un diamant sous un angle d'en- 

 viron 33 degrs. On se trouve ainsi ramen, d'une part, un rsultai 

 nonc par Fresnel, et que cet illustre physicien a vrifi l'aide de l'exp- 

 rience ; d'autre part , une proposition que j'ai dj indique dans une 

 lettre adresse M. Ampre ( Voir le Compte rendu de la sance du 1 1 

 avril i836). 



Je remarquerai, en finissant, que mes formules fournissent encore le 

 moyen de calculer des quantits, qui, selon toute apparence, ne pourraient 

 facilement se dduire d'expriences directes, par exemple, la rapidit avec 

 laquelle s'teint la lumire en pntrant dans le second des milieux donns; 

 et d'obtenir les lois de cette extinction. 



Analyse. 



Considrons, comme dans la sance du 25 novembre (pages 67g et 

 suiv.), deux milieux isotropes spars par une surface plane que nous 

 prendrons pour plan des j, z; et concevons qu'un mouvement simple et 

 par ondes planes, mais sans changement de densit, se propage dans le 

 premier milieu situ du ct des x ngatives. Supposons encore qu' l'ins- 

 tant o ce mouvement simple atteint la surface de sparation, il donne 

 toujours naissance un seul mouvement simple rflchi et un seul mou- 

 vement simple rfract. Lorsqu'on prendra pour axe des z une droite parai- 



