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 et la valeur ngative de u! sera 



(lo) m' = kU, 



U dsignant une constante positive dtermine par la formule 



(il) U=k(sinT 'f = ksinV4-4)sinV 4)- 



Alors le mouvement rfract s'teindra en se propageant dans le second 

 milieu; et l'anaplitude des vibrations molculaires, tant proportionnelle 

 l'exponentielle 



dcrotra en progression gomtrique, tandis que l'on fera crotre en pro- 

 gression arithmtique l'abscisse x, c'est--dire la distance d'une molcule 

 la surface rfringente. 



Dans le cas que nous considrons ici, l'azimut et l'anomalie de r- 

 flexion peuvent encore tre dtermins l'aide des formules (6), (7) et (8). 

 Si la nature des deux milieux est telle, qu'un rayon simple se trouve 

 toujours, sous une certaine incidence, compltement polaris par r- 

 flexion, l'on aura 



(12) f=-.i, f = _i, i=o, ^, = 0, 



et par suite, les quations (6), (7) donneront 



/os . t\/~l V'' + UU' 



(i3) tang^.e ^ = IJ^' ' 



puis , en ayant gard aux formules 



M=kcosT\/ I, p' = ksinT\/ i, ' = kU, 



on tirera de l'quation (12) 



f ,\ . f[/^ sinV -f-UcosT 1/ i 



(14) tang-jjT.e *^ = -.=- 



sin' T U cosT y i 



On vrifiera la formule (i4)> en posant 



(i5) tangfsr =1, 



et 



(it)) d = 2 arc tang ^7 . Umiv 



