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nglipeons encore. Les quations (5) deviennent 



M.._co. V^_ sinei+ ^ |^!^.^f + cose i + ^, 

 p p ds " Ep as p p * ' 



(4) \ p, Jrf f M/ _ i .'* teV F . _ P^ 



S ds + ds r ' & Gu ' 8 o Gw - 



G 



W 



> On en tire, en liminant g , g'J, , a, 



C5) =D. i*? = r - *H T . 



P 



O, F, T tant des polynmes que je me dispense d'crire, et o tout est 

 connu, si ,j, sont assez petits pour ne pas influer sensiblement sur les 

 composantes et les bras de levier des forces (*). 



Les premiers membres tant dvelopps, en diffrentiant par d 1 les 



expressions connues de ds, et en x, y, z, et remplaant x, jr, c?z 



par , j, , on aura entre ces dplacements trois quations diffrentielles du 

 premier, du deuxime et du troisime ordre , que je n'cris pas^ car elles 

 contiennent un grand nombre de termes. Qu'il me suffise de dire que j'ai pu 

 les intgrer; ce qui m'a donn 



/ d!- = l)dx- djrffidz + jgpj + dz f(Tdj + F), 

 (16) / dn = Vdy -dz ffodx+F\-hdxf(Tdz+&F 

 ( d = Ddz - dxf (Tdy+ F) + djf{Tdx + g F 



17. On peut s'tonner de voir, dans mes quations, une certaine quan- 

 tit toute nouvelle , dont personne n'a encore tenu compte, et qui s'y trouve 

 en quelque sorte sur le mme pied que les angles de contingence et d'oscul- 



tation plane et . Un exemple montrera facilement, je pense, que ce 



dplacement angulaire du rayon de courbure sur la section devait entrer 

 ncessairement dans notre analyse. 



(*) Dans le cas contraire, on aurait les mmes quations diffrentielles ; mais les seconds 

 membres contiendraient ? , n, , et il n'y aurait de plus que la difficult de l'intgration. 



