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 Or, ce qui se trouve dans la parenthse du second membre n'est plus d'un 

 ordre de grandeur suprieur aux coefficients diffrentiels qui entrent dans le 

 premier membre, car la traction ou pression longitudinale p xx , suivant l'axe 

 du prisme, ne varie jamais brusquement ou trs-rapidement, dans aucun 

 des trois sens des .r, des^, des z, et l'on peut en dire autant de la compo- 

 sante de force acclratrice X . Il n'y a d'exception , tout an plus, en ce qui 

 regarde la traction longitudinale, qu'en des points, tout fait particuliers, 

 comme ceux o sont appliques les forces isoles; or, ce qui se passe ces 

 points, ou tout auprs, n'tend pas sensiblement son influence sur le reste, 

 et nous avons dit, au Mmoire du 3o octobre, que tout ce que l'on donne 

 dans la thorie de la rsistance des solides regarde seulement les points 

 une certaine distance de ceux-l. 



On peut donc supprimer le deuxime membre de l'quation prcdente 

 comme d'une grandeur ngligeable, et l'on a, pour la relation cherche, 





11. On peut remplacer les rapports des carrs h?, i* par celui des 

 moments d'inertie /x', fi. Substituant dans l'expression gnrale (8) du mo- 

 ment de torsion, en n'y conservant que les deux premiers termes, on a 



(a3) M/ = ^ 7 6, 



ou, si a xz = a xy = G, 



(a4) M,= G 2^0, 



c- + v- 



ou , encore, 



16 A 3 / 5 

 (2 5) M, = y h' +- f 







12. Voyons en quoi cette expression diffre de celle de la thorie an- 



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