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cidence, les plans de polarisation des rayons incident, rflchi et rfract , 

 on reconnatra immdiatement que les formules (4), (5) concident avec 

 celles qu'a donnes Fresnel pour dterminer l'intensit de la lumire rfl- 

 chie , ainsi que le mouvement de son plan de polarisation, et la formule (7) 

 avec celle qu'a donne M. Brewster pour dterminer le mouvement du 

 plan de polarisation de la lumire rfracte. Il rsulte en outre des for- 

 mules (1), (a) et (5) que dans le fluide thr les vibrations perpendicu- 

 laires au plan d'incidence sont transformes par la rflexion en d'autres vi- 

 brations de mme espce, mais diriges en sens contraire, tandis que les 

 vibrations parallles au plan d'incidence, sont transformes en d'autres 

 .vibrations diriges, au moment o la rflexion s'opre, tantt dans le 

 mme sens, tantt en sens contraire, suivant que la somme des angles 

 d'incidence et de rfraction est infrieure ou suprieure un angle droit. 

 Quand cette somme devient prcisment gale un droit, c'est--dire 

 lorsque le rayon incident est perpendiculaire au rayon rfract, les vibra- 

 tions sont toujours perpendiculaires au plan d'incidence dans le rayon 

 rflchi , ou en d'autres termes, la lumire rflchie est tout entire pola- 

 rise dans ce plan, comme l'a trouv M. Brewster. 



L'intensit de la lumire rflchie, ou la quantit 1* dtermine par la 

 formule (4) , dpend des angles t, t' lis entre eux par l'quation (3) , et 

 atteint son maximum lorsque le produit cos t cos t' s'vanouit , c'est--dire 

 lorsque l'un des angles t, t' devient droit. Alors les formules (4), (5) 



donnent 



(8) V,=V, (9) COt*' = cot/; 



par consquent la lumire rflchie a la mme intensit que la lumire 

 incidente, et se trouve polarise dans le mme plan. On dit, pour cette 

 raison, qu'il y a rflexion totale. Cela peut d'ailleurs arriver de deux 

 manires, savoir : i* quand le second milieu tant plus rfringent que le 

 premier, le rayon incident forme un angle infiniment petit avec la sur- 

 face de sparation des deux milieux; a quand le second milieu tant moins 

 rfringent que le premier, la mme surface forme un angle infiniment 

 petit, non plus avec le rayon incident, mais avec le rayon rfract. 



La formule (G) dtermine l'intensit I' 1 de la lumire rfracte. C'est la 

 seule des quatre quations que les formules (1) et (2) peuvent fournir, 

 dont la comparaison avec l'exprience reste encore faire, puisque les 

 quations (4), (5), (7) s'accordent avec les observations des physiciens. 

 D'ailleurs, on conclut aisment de cette formule que l'intensit de la lu- 

 mire rfracte atteint son maximum lorsque le produit sin t cos t' s'- 



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