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au plan d'mergence, et offre la mme intensit de lumire que le rayon 

 incident. Ainsi, lorsque les deux faces d'un cristal sont parallles, l'inten- 

 sit de la lumire mergente a pour limite suprieure l'intensit de la 

 lumire incidente, et n'atteint cette limite que dans le cas o il n'y a plus 

 de lumire rflchie. 



I1 en sera autrement si les faces du cristal cessent d'tre parallles. 

 Alors, il est vrai, l'intensit de la lumire rfracte sera infrieure l'in- 

 tensit de la lumire reue par la premire face du cristal, mme sous 

 l'incidence perpendiculaire; et, si dans ce dernier cas, on prend l'intensit 

 del lumire incidente pour unit, l'intensit de la lumire rfracte sera 



reprsente par le rapport _7 .. qui se rduira en particulier pour le verre 



0,64, pour le diamant 0,28 , pour le chromate de plomb 0,2 5. Mais si 

 le rayon mergent est sensiblement parallle la seconde face, et polaris 

 ainsi que les rayons incident et rfract perpendiculairement au plan 

 d'mergence, l'intensit de la lumire mergente sera l'un des produits 

 que l'on obtiendra en multipliant les trois nombres qui prcdent par 

 ceux que nous avons trouvs plus haut. Cette intensit sera donc de 5,8 

 pour le verre ordinaire, de 8,6 pour le diamant, et de g environ pour le 

 chromate de plomb, si l'on fait abstraction de la proprit qu'a cette der- 

 nire substance d'tre doublement rfringente. Les trois derniers nombres 

 devraient tre rduits l\,i , 4,6 et 4;9 si le rayon incident tait de la 

 lumire naturelle. 



Des principes ci-dessus dvelopps il rsulte que, si deux faces non 

 parallles d'un cristal sont traverses par un rayon de lumire, d'abord 

 incident, puis rfract, puis mergent, le rayon mergent s'teindra tou- 

 jours lorsque le rayon incident formera un angle infiniment petit avec la 

 face d'entre, de manire prouver sur cette surface une rflexion totale; 

 mais, qu'au contraire, si le rayon rfract rencontre la face de sortie trs 

 peu prs sous l'angle de rflexion totale, et de manire que le rayon mer- 

 gent forme un angle infiniment petit avec le plan de cette face, le dernier 

 rayon, loin de s'teindre, pourra, dans certains cas, acqurir une trs 

 grande intensit. Ayant communiqu, le 20 mars dernier, cette consquence 

 de mes formules M. Kessler, professeur de physique, je lui proposai de 

 la vrifier par l'observation. Il colla du papier noir sur les triangles rec- 

 tangles qui servaient de bases un prisme de verre, et sur les jleux plus 

 petites des trois faces latrales, aprs avoir perc d'un trou d'pingle le 

 papier qui devait recouvrir une des surfaces latrales; et nous reconnmes 



