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D'ailleurs, le nombre K. tant trs considrable, la valeur de y donne par 

 la formule (2) se rduira sensiblement zro, pour des valeurs finies et 

 ngatives de l'ordonne'e y, tandis que, pour des valeurs finies et positives 

 de la mme ordonne, la formule (2) concidera sensiblement avec la for- 

 mule (1). Donc la partie de l'espace situe au-del du plan de l'cran, sera 

 dans l'ombre du ct o l'cran se trouve, c'est--dire derrire l'cran, 

 et continuera d'tre claire du ct oppos , comme si l'cran n'existait 

 pas. On devra seulement excepter les points de l'espace, correspondants 

 de trs petites valeurs dey, et pour lesquels le dplacement/ dpendra 

 des deux coordonnes x, /aussi bien que du temps t. Pour ces derniers 

 points, la formule (2) reproduit les lois de la diffraction, telles que Fres- 

 nel les a donnes, et l'on peut simplifier l'tude de ces lois, en transformant 

 le second membre de l'quation (2) l'aide des formules que j'ai donnes 

 dans plusieurs mmoires. 



J'ai dt plus haut que les ondes qui se propagent autour d'un corps 

 clairant sont gnralement sphriques. Effectivement il rsulte du calcul 

 qu'un rayon simple peut se propager dans l'ther sous la forme d'ondes 

 sphriques ou cylindriques, ou planes. On peut obtenir ces diverses formes 

 en supposant qu' l'origine du mouvement l'ther est mis en vibration ou 

 en un seul point, ou dans tous les points d'un mme axe, ou dans tous les 

 points d'un mme plan ; et les deux premires hypothses fournissent les 

 mmes rsultats que la troisime une grande distance du point clairant 

 ou de l'axe qui le remplace. J'ajouterai que, dans les deux premires hypo- 

 thses les vibrations molculaires sont, pour un rayon simple, diriges 

 suivant les lments de circonfrences de cercles parallles tracs sur la 

 surface de l'onde, et que ces vibrations sont semblables entre elles, et iso- 

 chrones pour tous les points d'une mme circonfrence. 



Dans celle de mes lettres qui avait pour objet les lois de la rfraction et 

 de la rflexion la surface des corps transparents , je remarquai que, des 

 quatre quations comprises dans les formules auxquelles j'tais* parvenu, 

 trois taient dj vrifies et conformes toutes les observations connues. 

 Or il se trouve heureusement que la quatrime quation, la seule dont la 

 comparaison avec l'exprience restt encore faire , est vrifie son tour 

 par le phnomne des anneaux colors. En effet, concevons que la surface 

 extrieure ou intrieure d'une lame d'air ou d'un corps transparent quel- 

 conque, en rflchissant un rayon polaris paralllement ou perpendicu- 



