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l'expliquerai plus en dtail, lorsque le temps dont je pourrai disposer, 

 me permettra d'entrer ce sujet dans quelques dveloppements. 



Si l'cran par lequel on suppose la lumire intercepte dans le plan 

 des yz ne laissait passer les rayons lumineux que dans l'intervalle com- 

 pris entre les limites _y =y ,y=zj l , en sorte que l'observateur plac du 

 ct des x positives, ret la lumire par une ouverture dont la largeur 

 ft jr, jr 01 la formule (2) (de la lettre prcdente) devrait tre rem- 

 place par la suivante 



.A (r-r.) 





{d) j-=(-)I J cos (ta: -f A M -. -f- **\d*. 



Vax 



L'quation (d) elle-mme fournit seulement une valeur approche dejr, 

 et se dduit de formules gnrales et rigoureuses qui reprsentent le 

 rayon diffract, quelle que soit la direction du rayon incident, et quelles 

 que soient les directions des vibrations molculaires dans ce mme rayon. 

 Ces formules, en donnant les lois de la diffraction , montrent, par exem- 

 ple, que si le rayon incident est polaris dans un certain plan, le rayon 

 diffract restera toujours polaris dans ce mme plan. 



astronomie. Note de M. Plana sur la page i35 du premier- volume de 



sa Thorie de la Lune. 



L'expression de R laquelle je suis arriv dans cette page, donne 

 R = o, soit l'gard des termes multiplis par m*, soit l'gard des ter- 

 mes multiplis par /', qui affectent l'argument igt ict. En calculant 

 cette valeur de R, j'ai omis les termes de l'ordre du carr de eT<sr et eT0, 

 parce qu'ils se dtruisent. En effet, la fonction cos [imt 1 2(1 c)t 2r<w] 

 donne en la dveloppant 



cos [imt'2 ( 1 c) i] +2ttr sin {-anii (i c) i] 2 (/o-) 1 cos [imt' 2 ( 1 c) i]. 



Or, en prenant 



[JM* = -rr 1 sin (igt^ct) sin [imt 2 (1 c) /] , 



(m+c i)(g c) 



on contracte l'obligation de prendre 



fl>aHjfifr c0s[>m ,_ 2 ( ., _ c) q 



\-i . m+ci 



=- -/ sin (zgticl) cos[am< 2 (1 c) *]; 



(m + ci){g~-c) 



..C0 



