14 REFRACTION ET DISPERSION 



remarque que, pour le cas en question , on peut poser h = li', puisque la 

 force elastique d'une onde est egale a celle de 1'air ambiant ; si, de plus, 

 onremplacen 2 1 par 0,00058877, et le coefficient de dilatation de 1'air 

 a par 0,00566, on oblient, apres tout calcul : 



(I) m = 1 -4- 0,0000284 



1 -+-0,00566 (t-4-f) 



On voit, par cette expression, que 1'indice de refraction m, propre au 

 passage du rayon de 1'air dans 1'onde, est superieur a Tunite quand la tem- 

 perature t du milieu est plus elevee que celle t' de 1'onde; au contraire, 

 m est moindre que 1, quand t est inferieur a t'. 



Dans la recherche de la deviation d'un rayon traversant une onde, 

 je considererai , comme cas le plus simple, celui ou le rayon incident et 

 le rayon emergent sont diriges dans un meme plan. Soient BC et B'C' les 

 lignes d'intersection de celui-ci et des surfaces de separation de 1'onde 

 d'avec 1'air ambiant. Quand Trail place en recoil le rayon emane du 

 point A apres sa deviation suivant Awt'O, Tangle AOn' est le deplace- 

 ment eprouve par le rayon, a Tinstant considere de sa transmission a tra- 

 vers Tonde suivant la direction indiquee. 



Imaginons deux plans chacun tangent a une des surfaces de Tonde, 

 Tun au point d'incidence n (fig. 2) et Taulre au point d'emergence n' : ces 

 deux plans sont perpendiculaires a celui des rayons A'n et On'; les tan- 

 gentes nD et n'D aux deux lignes d'inlersection courbes sont les traces 

 de ces plans sur celui Ann'O. II est evident que la deviation du rayon lumi- 

 neux s'effectuera comme s'il traversait le milieu prismatique nDn' moins 

 dense, et dont Tangle au sommet D sera designe par 0. 



