I)R L'AIR ATMOSPHERIQUE. 17 



si done une fonction de la deviation qu'eprouverait le rapine rayon, si, 

 sous la meme incidence, il venait de Tinfini. Cette derni6re est superieurr- 

 a la premiere. 



De 1'expression (5) nous deduisons les consequences suivantes, pour 

 les cas d'invariabilite de , : 



1 L'onde etant supposee rester a une distance constante d' de 1'ceil, 

 la deviation angulaire // variera avec la distance d du point lumincux a 

 1'onde; cette deviation d'abord nulle lorsqu'il sera pres de 1'onde, croi- 

 tra ensuite pour atteindre son maximum x quand le point sera a 1'inGni ; 



2" Si la distanced' de 1'ocil a 1'onde varie, d restant constant, la devia- 

 tion j/, d'abord egale au maximum x Iocs du contact de 1'ceil et de 1'onde, 

 diminuera de grandeur a mcsure quc 1'ceil s'eloignera de 1'onde; 



o La distance rf+rf' de 1'oeil au point lumineux restant invariable, 

 quand on supposera 1'onde so deplacer entre ces deux points la deviation 

 rroitra proportionnellement a la distance d de 1'onde refringente a 1'objet. 



Ces consequences se verifient pour un prisrae ordinaire : ainsi, par 

 exemple, lorsque apres avoir place 1'ceil de manierea voir dans la meme 

 direction un point eloigne et 1'arete d'un montant de fenetre, on interpose 

 en avant de 1'ceil un prisme refringent tourne convenablement, on aper- 

 coit simultanement par refraction les deux objels devils de leur direction 

 commune, mais cette deviation est plus forte pour 1'objet eloigne"; elle osi 

 M son maximum si celui-ci est une e*toile. 



Dans ces recherches, il n'a pas ete tenu compte de 1'epaisseur nn' <!< 

 la partie de 1'onde traversee par le rayon, en presence des grandeurs d 

 et d 1 . La formule (5), Ires-simple dans ces conditions, se derobe en cas 

 de 9 = 0, qui est celui du parallelisme des plans tangents a 1'ondc. En 

 effet, dans ce cas, on obtient pour ,T et : 



x = r x el sin a = sin y, 

 d'ou resulle, 



y= jt, et par suite, x = o. 



La deviation serait done toujours nulle dans le cas du parallelisme 

 des faces d'incidence et d'emergence d'un milieu rofringent. 



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