8 SUR LES FIGURES D'EQUILIBRE 



la masse. Si maintenant on imagine dans le liquide un canal rectiligne 

 d'un tres-petit diametre, partant d'un point quelconque de la surface dans 

 une direction normale a celle-ci, et s'etendant jusqu'a une profondeur 

 egale au rayon d'activite ci-dessus , les molecules contenues dans ce petit 

 canal seront, d'apres ce qui precede, sollicitees vers I'interieur de la 

 masse , et 1'integrale de toutes ces actions constituera une pression dirigee 

 dans ce meme sens. 



Or, 1'intensite de cette pression depend des courbures de la surface au 

 point d'ou part le petit canal. En effet, supposons d'abord la surface 

 concave, et par le point dont il s'agit, faisons passer un plan tangent. 

 Toutes les molecules situees exterieurement a ce plan et qui seront suffi- 

 samment rapprochees du petit canal pour que celui-ci penetre dans leur 

 sphere d'activite, solliciteront evidemment le filet moleculaire qu'il ren- 

 ferme, de I'interieur vers 1'exterieur de la masse. Si done on supprimait 

 la portion du liquide situee exterieurement au plan, la pression exercee 

 par le filet se trouverait augmentee. II suit de la que la pression corres- 

 pondante a une surface concave est moindre que celle qui correspond a 

 une surface plane , et 1'on conc.oit qu'elle sera d'autant plus petite que 

 la concavite sera plus prononcee. 



Si la surface est convexe , la pression est au contraire plus forte que 

 dans le cas d'une surface plane. Pour le faire voir, menons encore un 

 plan tangent au point d'ou part le filet moleculaire, et imaginons, pour 

 un instant , que 1'espace compris entre la surface convexe et ce plan soil 

 rempli de liquide. Cela etant, considerons une molecule m de cet espace 

 suflisamment rapprochee, et de ce point abaissons une perpendiculaire 

 sur le petit canal. L'action de la molecule m sur la portion du filet com- 

 prise entre le pied de la perpendiculaire et la surface, sollicitera cette 

 portion vers I'interieur de la masse. Si ensuite nous prenons de 1'autre 

 cote de la perpendiculaire et a partir du pied de celle-ci une portion du 

 filet egale a la premiere, 1'action de la molecule m sur cette seconde 

 portion sera egale et opposee a celle qu'elle exercait sur la premiere; 

 de sorte que 1'ensemble de ces deux portions ne sera sollicite ni vers 

 I'interieur ni vers 1'exterieur de la masse; si, au dela de ces deux 



