D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. 51 



de la conche superficielle plane opposee, mais qui cesse de 1'etre et qui 

 chasse le liquide, des que cette couche opposee commence a se creuser. 

 De plus, puisqu'une nouvelle extraction de liquide determine une nou- 

 velle rupture d'equilibre, de maniere que la surface concave opposee a 

 celle sur laquelle on agit directement manifesto un nouvel enfoncernent 

 spontane lorsque 1'autre surface augmente de courbure, il en resulte 

 que la couche superficielle concave appartenant a la premiere exercait 

 encore une pression, qui, d'abord, etait neutralised par une pression egale 

 provenant de 1'autre couche concave, mais qui devient preponderante et 

 chasse de nouveau le liquide, lorsque cette autre couche augmente de 

 courbure. 



11 suit done de la 1 qu'une surface plane determine une pression sur 

 le liquide ; 2 qu'une surface concave de courbure spherique determine 

 aussi une pression ; 5 que cette derniere est inferieure a celle qui corres- 

 pond a une surface plane; 4 qu'elle est d'autant moindre que la concavite 

 est plus prononcee, ou que le rayon de la sphere a laquelle appartient la 

 surface est plus petit. 



Ges resultats etaient encore indiques par la theorie, et avaient deja ete 

 verifies, dans 1'application de celle-ci aux liquides soumis a 1'action de la 

 pesanteur, par le phenomene de 1'elevation d'une colonne liquide dans un 

 tube capillaire dont elle peut mouiller les parois. 



Maintenant, eri raisonnant ici comme nous 1'avons fait a la fin du para- 

 graphe 17 a 1'egard des surfaces convexes de courbure spherique, nous 

 arriverons a conclure que la pression totale exercee par une couche su- 

 perficielle concave de courbure spherique, est le resultat de petites pres- 

 sions individuelles provenant de tous les elements de cette couche , et que 

 1'intensite de chacune de ces petites pressions depend de la courbure de 

 1' element de couche d'ou elle emane. 



Notre derniere experience verifie done parfaitement la partie de la theo- 

 rie qui se rapporte aux surfaces planes et aux surfaces concaves de cour- 

 bure spherique. 



Enfm, dans 1'etat d'equilibre de notre figure liquide, la courbure etant 

 la meme en tous les points de chacune des deux surfaces concaves, on voit 



