D'UNE MASSE LIQUIDS SANS PESANTEUR. 49 



necessairement etre convexes, comme le montre 1'experience : car 1'equi- 

 libre exigeant que la pression soil la meme dans toute 1'etendue de la 

 figure, il faut que ces bases deter minent aussi une pression superieure a 

 eelle qui correspond a une surface plane. 



Notre figure liquide satisfait done pleinement a la theorie; mais on 

 pcut pousser la verification plus loin encore. La theorie permet de deter- 

 miner avec facilite le rayon des spheres dont les bases font partie. En 

 eflet, si nous representons ce rayon par x, la formule [1] du paragraphe 4 

 donnera, pour la pression correspondante aux spheres dont il s'agit, 



P.A.I. 



x 



Or, cette pression devant elre egale a celle qui correspond a la surface 

 cylindrique, nous aurons : 



d'ou nous deduirons : 



X = 2A. 



Ainsi, le rayon de la courbure des calottes spheriques qui constituent 

 les bases , est egal au diametre du cylindre. 



D'apres cela, connaissant ce diametre, qui est le meme que celui des 

 anneaux solides, on peut calculer la hauteur des calottes spheriques, et 

 si, par un precede quelconque, on mesure ensuite cette hauteur dans la 

 figure liquide , on aura ainsi une verification de la theorie jusque dans les 

 nombres. Nous allons nous occuper de ce sujet. 



40. Si Ton imagine la figure liquide coupee par un plan meridien, 

 la section de chacune des calottes sera un arc appartenant a un cercle 

 dont le rayon devra, d'apres ce qui precede, etre egal a 2/,, et la fleche 

 de cet arc sera la hauteur de la calotte. Si Ton suppose infmiment minces 

 les fils metalliques qui forment les anneaux , de maniere que chacune des 

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