D'UNE MASSE L1QUIDE SANS PESANTEUR. 71 



bases solides etant necessairement au nombre des sections dont il s'agit, 

 chacune de ces bases devra occuper I'extremite meme d'une portion etran- 

 glee ou renflee. 



Cela pose , trois hypotheses se presentent relativement a ces deux por- 

 tions de la figure, c'est-a-dire a celles qui s'appuient respectivement sur 

 chacune des bases solides. En premier lieu , nous pouvons supposer que 

 ces portions soient toutes deux renflees. Dans ce cas, chacun des etran- 

 glements enverra dans les deux renflements qui lui sont immediatemenl 

 adjacents le liquide qu'il perd, les mouvenieuts de transport du liquide 

 s'effectueront d'une meme maniere dans toute I'etendue de la figure, et la 

 transformation pourra s'operer avec une parfaite regularite, en donnaut 

 lieu a des spheres isolees exactement egales en diametre et egalement es- 

 pacees. Seulement, cette regularite ne s'etendra pas aux deux renflements 

 extremes : car chacun de ceux-ci se trouvant termine d'un cote par une 

 surface solide, il ne recevra de liquide que de I'etranglement situe de 

 1'autre cote, et acquerra, par consequent, moins de developpement que 

 les renflements intermediaires. Dans ces circonstances , on trouverait done, 

 apres la terminaison du phenomene, deux portions de sphere respective- 

 ment adherentes aux deux bases solides, et presentant chacune un dia- 

 metre un peu moindre que celui des spheres isolees rangees entre elles. 



En second lieu , nous pouvons admettre que les portions extremes de 

 la figure soient Tune un etranglement et I'autre un renflement. Alors le 

 liquide perdu par la premiere ne pouvant traverser la base solide , il sera 

 necessairement chasse en totalite dans le renflement voisin, de sorte que 

 celui-ci recevant d'un seul cote tout le liquide necessaire a son develop- 

 pement, il ne devra rien recevoir du cote oppose, et que, par consequent, 

 tout le liquide perdu par le second etranglement se rendra de meme dans 

 le second renflement, et ainsi de suite jusqu'au renflement extreme. La 

 distribution des mouvements de transport sera done encore uniforme dans 

 toute la figure , et la transformation pourra egalemenl s'eftectuer d'une 

 maniere parfaitement reguliere. La regularite s'etendra meme evidemment 

 aux deux portions extremes , du moins tant que les etranglements n'auront 

 pas atteint leur plus grande profondeur ; mais, au dela de ce point, il n'en 



