96 SUR LES FIGURES D'EQUILIBRE 



de ces valeurs, de sorte que ce rapport sera le meme que si les pheno- 

 menes s'operaient dans le vide ou dans 1'air. Nous considererons , par 

 consequent, la loi que nous de'duirons de nos experiences sur les cylindres 

 d'huile courts, comme independante de la presence du liquide alcoolique 

 ambiant, et c'est ce qui se trouvera appuye par la nature meme de 

 cette loi. 



Mais la formation exacte de nos cylindres d'huile courts exige 

 ( -46) que, dans ces cylindres, le rapport entre la longueur et le dia- 

 metre, ou , ce qui revient au meme, entrc la somme des longueurs de 

 1'etranglement et du renflement et le diametre, surpasse pen la limite de 

 la stabilite. Or , dans la transformation des cylindres assez longs pour 

 fournir plusieurs spheres, qui seraient formes dans le vide ou dans Fan- 

 el libres sur toute leur surface convexe, et dont les divisions auraient 

 leur longueur normale , le rapport de la somme des longueurs d'un e'tran- 

 glemenl et d'un renflement au diametre, rapport qui est le meme que 

 celni de la longueur d'une division au diametre, varierait avec la nature 

 du liquide ( 59), et nous ignorons si la loi des dure'es est indepen- 

 dante de la valeur de ce rapport. La loi que nous obtiendrons a 1'e- 

 gard des cylindres d'huile courts ne pourra done etre legitimement ap- 

 pliquee a des cylindres assez longs pour fournir plusieurs spheres el 

 supposes dans les conditions ci-dessus , que dans le cas ou ces derniers 

 cylindres seraient formes d'un liquide tel , qu'ils donneraient pour le 

 rapporl dont il s'agit une valeur peu superieure a la limite de la stabilile. 



Or, ce cas est celui du mercure ( 60), et c'est aussi tres-probable- 

 menl celui de lous les aulres liquides forl peu visqueux (ibid.). Ainsi, 

 la loi que nous donneront les cylindres d'huile courls, sera exacle- 

 ment ou sensiblement celle qui conviendrail aux cylindres de mei'cure 

 assez longs pour fournir plusieurs spheres, en supposant ces derniers 

 realises dans le vide ou dans 1'air, libres sur toute leur surface convexe, 

 et ayant des longueurs telles , que les divisions prissent dans chacun 

 d'eux leur longueur normale. En outre, la meme loi serait applicable 

 sans dome aux cylindres formes de tout autre liquide tres-peu visqneux , 

 et supposes dans les memes conditions que les precedents. 



