D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. 121 



Dans le cas du mercure, et tres-probablement aussi dans celui de tout 

 autre liquide fort peu visqueux tel que 1'eau, si, pour une meme charge, on 

 donne au diametre de 1'orifice des valeurs croissantes, depuis une valeur 

 peu inferieure a un millimetre jusqu'a une autre valeur determinee quel- 

 conque, et si la charge commune est suffisamment grande, la longueur 

 de la partie continue de la veine sera proportionnelle au diametre de 

 1'orifice. 



Cette conclusion est peut-etre vraie dans le cas d'un liquide quelconque; 

 mais nous manquons d'elements pour decider la question. 



Ainsi, avec les restrictions contenues dans 1'enonce ci-dessus, la seconde 

 des lois donnees par Savart decoule encore, d'une maniere necessaire, 

 des proprietes des cylindres liquides; et Ton voit, de mme, que si , dans 

 le cas d'une charge commune peu considerable, la loi se modifie, elle 

 doit converger vers celle de Savarl a mesure que Ton donnera a cette 

 charge une valeur plus grande. 



75. Nous avons dit (note du 72) que nous reviendrions sur le prin- 

 cipe de 1'egalite tres-approchee entre la longueur de la partie continue 

 d'une veine imaginaire et la distance n correspondante , afin d'etablir ce 

 principe d'une maniere plus nette; c'est ce que nous allons faire. 



Soit L la longueur de la partie continue, et C la portion commune a 

 cetle longueur et a la distance D; soil aussi * 1'intervalle des origines des 

 longueurs L et D, c'est-a-dire la petite distance comprise entre 1'orifice et 

 la section contracted; et soil enfin i 1'intervalle des terminaisons de ces 

 memes longueurs, c'est-a-dire la distance comprise entre le point de rup- 

 lure le plus eleve du filet et le milieu de ce filet : on aura 



L = C *- s, 

 D = C -t- , 



<'t, par consequent, 

 d'ou Ton deduit 



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