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equivalente a une pression qui s'exerce sur chaque cle- 

 ment de la surface du volume i>. Or on sail, par les prin- 

 cipes de la dynamique , que les equations necessaires et 

 suffisantes pour definir le mouvement d'un corps solide , 

 sont au nombre de six , dont trois sont relatives au mou- 

 vement de translation du centre de gravite du corps, et les 

 trois autres sont relatives a sa rotation autour du meme 

 centre. Pour avoir les equations relatives a la translation 

 du centre de gravite , il suffit de comparer ce point a un 

 point materiel sollicite par toutes les forces qui agissent 

 sur le corps, comme si elles y etaient toutes appliquees en 

 intensite et en direction. Nous allons nous occuper d'abord 

 du calcul des forces qui agissent sur le centre de gravite 

 de u. Nous verrons ensuite que les moments des forces 

 relatifs a trois axes rectangulaires , passant par le centre de 

 gravite de u, sont toujours nuls , et qu'ainsi les seules equa- 

 tions necessaires et suffisantes dans ce cas se reduisent 

 aux trois equations du mouvement de translation du cen- 

 tre de gravite. 



On peut d'abord admettre, sans erreur sensible, vu les 

 dimensions excessivement petites dey, que les forces exte- 

 rieures qui agissent sur chaque element de la masse fluide 

 contenue sous ce volume, sont toutes dirigees du centre 

 de gravite M vers les centres, fixes ou mobiles, des forces 

 sollicitantes. En decomposant chacune de ces forces en 

 trois , respectivement paralleles aux axes des coordonnees, 

 et en designant par X la somme de toutes les composantes 

 paralleles a J'axe des x, divisee par la masse p v > on aura 

 deja une partie de la force acceleratrice qui sollicite M 

 dans le sens des x. 



Pour calculer la partie de cette force qui provient de la 

 pression du fluide ambiant , imaginons une sphere dont le 



