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 On aura done 



= v 



Meltons sous le signe d'integration la valeur de e que 

 nous avons donnee plus haul, et nous pourrons ecrire 

 1'integrale comme il suit 



/._*/![,(*,.*..*),]*. 



Remarquons maintenant que A; 2 - da == da. , en de- 

 signant par da la projection Wa sur le plan des y, z; et 

 Ton verra facilement que le second membre de 1'equation 

 precedente doit se reduire a 



(du dv dw \ 

 dx dy dz I 



Partant 



[/ du dv div\ 7 ~| 

 1 + b- ^ -T + T- } dt \ 

 \dx dy dz ] J 



Au moyen de la valeur de p r donnee plus haut , et de cette 

 valeur de v', 1'equation (4) prendra la forme 



dp d.pu d.pv d.piv 



__ H 1 H = o. 



at dx dy dz 



Cette equation , jointe a 1'equation (G) , servira pour le 

 cas des fluides aeriformes. Dans 1'hypothese des fluides in- 

 compressibles , il faudra substituer les valeurs de p' et de 

 v dans les equations (5) , qui deviendront par la 



dp dp dp dp 



hW- h fl - -H M? - =0 



at dx dy dz 



du dv dw 

 dx dy dz 



