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sera la moiti de ce qu'on nomme la ^f/rce d'une ivibrafion moleulare, et 

 un mme instant pour toutes les molcules situes dans des plans paral- 

 lles un certain plan invariable et spars entre eux par des distances 

 idout chacune sera la moiti de ce qu'on nomme la longueur d'une ondu- 

 lation. I>e systme donn sera divis par ces mmes plans en tranches 

 composes de molcules qui , lorsqu'on passera d'une tranche la suivante, 

 se trouveront dplaces en sens inverses; et la runion de deux tranches 

 contigus formera ce qu'on appelle une onde plane, la longueur d'ondula- 

 tion reprsentant l'paisseur de cette onde. Le temps venant crotre, cha- 

 que onde se dplacera dans l'espace avec son plan, ou plutt avec les plans qui 

 la terminent, et la vitesse de propagation d'une onde sera le rapport qui 

 existe entre son paisseur et la dure des vibrations molculaires. Ajoutons 

 que, si un mouvement simple s'affaiblit et s'teint en se propageant, le 

 coefficient variable du cosinus de la phase, dans chaque dplacement effec- 

 tif, dcrotra en progression gomtrique, taudis que la distance d'une 

 molcule un second plan invariable crotra en progression arithmtique. 



tant donn le symbole caractristique du mouvement simple , ou 

 connat inundiatement la dure des vibrations de laquelle dpend la na- 

 ture d la couleur, les directions des deux plans invariables dont nous 

 avons parl, par consquent la direction des plans des ondes, et l'pais- 

 seur d'une oude plane ou la longueur d'une ondulation. 



Quant au paramtre que renferme un dplacement symbolique, il est 

 le produit d'un module constant par une exponentielle dont l'argument 

 est ce que nous appelons le paramtre angulaire. Lorsque le mouve- 

 ment simple est durable ou persistant, le module dont il s'agit reprsente 

 la (]eiin- amplitude des vibrations molculaires, mesures paralllement 

 un axe donn. Ajoutons que; dans tons les cas, le paramtie angulaire 

 reprsente la phase correspondante dos valeurs nulles des variables in- 

 dpendantes. lUv.Ji-^a^qf.. 



Nous avons dj observ que les coefficierirs f'eTs'iWi'imaginaires, par 

 lesquels le temps et les coordonnes se trouvent multiplis dans le sym- 

 bole caractristique d'un mouvement simple , sont lis entre eux par 

 l'quation caractristique. Ajoutons que cette quation renferme seule- 

 ment le carr du premier de ces coefficients, et qu'elle est du troisime 

 degr par rapport ce carr. Donc , si l'on prend ce carr pour incon- 

 nue, elle offrira trois racines. A ces trois racines, lorsqu'elles sont in- 

 gales^ correspondent trois espces de mouvements simples, qu'un seul 

 systme de molcules est susceptible de propager. Mais il peut arriver 



