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Les rgles que nous venons d'noncer ne sont pas seulement appli- 

 cables aux rayons transmis; le calcul prouve qu'elles s'appliquent pareille-j 

 ment aux rayons rflchis et tliffracts. Il prouve aussi qu' une distance 

 infiniment petite de la surface rflchissante l'intensit de la lumire, 

 dans les rayons transmis et rflchis, est sensiblement celle que l'on obtien- 

 drait si, l'cran venant disparatre, il n'y avait pas de diffraction. 11 

 prouve enfin que, si le rayon incident est polaris rectilignement suivant 

 un certain plan, les rayons diffracts, transmis ou rfldiis, seront polariss 

 suivant ce mme plan. 



Lorsque la nature du second milieu devient identique avec celle du 

 premier, alors, prs de la surface rflchissante, l'intensit de la lumire 

 transmise se confond avec l'intensit de la lumire incidente, et le rayon 

 rflchi subsiste encore, avec cette circonstance remarquable que les 

 diverses paraboles correspondent, non pas des intensits diverses de la 

 lumire rflchie, mais seulement des changements de phases. Toutefois, 

 comme l'intensit de la lumire rflchie est alors de l'ordre des termes que 

 l'on ngligeait dans le cas o les deux milieux taient de nature diffreiite; 

 comme d'ailleurs ces termes peuvent tre effectivement ngligs, si la 

 vitesse de propagation des vibrations transversales n'est pas trs-petite par 

 rapport la vitesse de propagation des vibrations longitudinales, il en 

 rsulte que, hors ce dernier cas , les rayons rflchis et diffracts (*) sous 

 l'incidence perpendiculaire seront du nombre de ceux qu'il sera trs-dif- 

 ficile d'apercevoir. 



Jusqu' prsent nous avons suppos que le rayon incident tait normal 

 la surface rflchissante. Supposons maintenant qu'il s'inchne sur cette 

 surface et forme avec la perpendiculaire la surface un angle trs-petit. 

 Alors, dans chaque parabole , la corde ou section rectiligne faite par un 

 plan parallle la surface dcrotra proportionnellement au cosinus de 

 l'angle d'nicidence, et en mme temps le milieu de cette corde, primitive- 

 ment situ sur la direction naturelle du rayon rfract , suivra ce rayon, 

 tandis qu'il s'inclinera par rapport la surface rflchissante. Par suite, 

 chaque parabole se transformera en une autre parabole qui sera encore 

 tangente la surface rllcliissante, et qui aura pour axe une droite paral- 

 lle la direction naturelle du rayon rfract. 



C**) Si les rayons doat il $'agil ici pouvaient tre facilement rendus sensibles dans un 

 milieu donn , ce serait une preuve que, dans ce milieu, le rapport entre les vitesses de 

 propagation des vibrations transversales et longitudinales est trs-petit. 



