( 7^ ) 



tandis que e paramtre symbolique H relatif l'inconnue , et les para- 

 mtres analogues relatifs aux autres inconnues se trouveront lis entre 

 eux par des quations linaires, que l'on obtiendra en remplaant dans 

 les quations diffrentielles des mouvements infiniment petits, chaque 

 inconnue par le paramtre correspondant, et Jc, jr, z, f par , v, w, s. En 

 vertu de ces quations linaires, les rapports entre les divers paramtres 

 symhtdiques deviendront des fonctions connues de .r.'jihHiujm feaJ 



-i;v aol -T")i; ^ .iytw, J. 



L'exponentielle nprienne 



dont Txposarit se rduit une fonction linaire des quatre variables in- 

 dpendantes , est ce que nous appelons le symbole caractristique du 

 mouvement simple propagea travers les divers systmes de molcules. Pour 

 que ce mouvement simple ne puisse ni crotre ni dcrotre en se propa- 

 geant,, il est ncessaire que les coefficients 



u, V, w, s 



n'offrent pas de parties relles, ce qui arrivera, par exemple, si l'on a 



M = u\/ 1, t' = v\/ I, tv=w y/ I, >y = d=s\/ i, 

 u, V, w, s, dsignant des constantes relles. Alors, si l'on pose 



et 



les quantits T , l , fl reprsenteront la dure dune vibration molculaire, 

 Vpaisseur des ondes planes, et la vitesse de propagation de ces mmes 

 ondes. 



Observons maintenant que chaque quation aux drives partielles 

 est du second ordre par rapport au temps. En consquence, le degr de 

 l'quation (4) par rapport s* sera gal au double du nombre des incon- 



