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J'entielles des mouvements infiniment petits d'un systme, on doit s'attacher 

 connatre, non pas toutes les sortes de mouvements infiniment petits que 

 ce systme peut propager, mais seulement ceux que j'ai nomms mouve- 

 ments simples ou par ondes planes. Lorsque ces derniers sont tous connus , 

 il devient facile d'obtenir le systme des quations cherches , et particu- 

 lirement l'quation caractristique correspondante ce systme. 



Un second principe est l'inverse d'un autre principe dj connu. On 

 sait que, si plusieurs mouvements infiniment petits peuvent se propager 

 dans un milieu donn, on pourra en dire autant du mouvement rsultant 

 de leur superposition. Il y a plus : tout mouvement infiniment petit, propag 

 dans un milieu, peut tre considr comme rsultant d'un nombre fini 

 ou infini de mouvements simples dont chacun peut encore tre propag 

 dans le mme milieu. Je dmontre la proposition rciproque; et je fais voir 

 que, si un mouvement infiniment petit, propag dans un milieu donn, 

 peut tre considr comme rsultant de la superposition de plusieurs 

 mouvements simples, chacun de ceux-ci pourra encore se propager dans 

 ce milieu. Toutefois, cette proposition rciproque suppose non-seulement 

 que le mouvement rsultant peut tre reprsent par un systme d'- 

 quations linaires aux drives partielles , mais encore que les mouvements 

 simples, superposs les uns aux autres , sont en nombre fini et correspon- 

 dent des symboles caractristiques diffrents. 



Le second de mes deux Mmoires a pour objet spcial la recherche 

 des lois gnrales de la polarisation circulaire et des quations linaires 

 qui reprsentent les mouvements correspondants de l'ther. Entrons ce 

 sujet dans quelques dtails. 



En faisant tomber sous l'incidence normale un rayon polaris sur une 

 plaque de cristal de roche taille perpendiculairement l'axe optique, 

 M. Arago a reconnu, ds l'anne i8i i, que les deux images produites par 

 un prisme birfringent offrent des couleurs complmentaires lorsque le 

 prisme vient tourner. Cette belle exprience s'explique trs-bien , 

 comme l'a remarqu M. Arago, quand on suppose que les divers rayons 

 colors se trouvent polariss leur mergence dans des plans diffrents; 

 et Fresnel a montr que, pour obtenir un tel rsultat, il suffit d'admettre, 

 dans la plaque de cristal de roche, deux rayons simples polariss cir- 

 culairement en sens contraires, mais dous de vitesses de propagation 

 diverses. En effet, si l'on superpose l'un l'autre deux rayons simples, 

 constitus comme on vient de le dire , le rayon rsultant de leur superpo- 

 sition offrira les mmes vibrations molculaires qu'un seul rayon po- 



