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laris rectilignement, mais dont le plan de polarisation tournerait en 

 dcrivant un angle proportionnel, comme l'exprience l'indique, au 

 chemin parcouru, c'est--dire l'paisseur de la plaque. Il y a plus^ en 

 vertu de l'un des principes ci-dessus noncs , les deux rayons simples 

 polariss circulairement seront bien rellement deux rayons distincts, 

 dont chacun pourra tre sparment propag par la plaque de cristal de 

 roche taille perpendiculairement l'axe; et ces deux rayons devront se 

 sparer l'un de l'autre , s'ils sortent de la plaque par une face incline sur 

 cet axe. Ces conclusions se trouvent confirmes par des expriences de 

 Fresnel. / 



Mais ce n'est pas tout encore : M. Biot a reconnu que le cristal de 

 roche n'est pas la seule substance qui dvie les plans de polarisation 

 des rayons lumineux. Comme nous le rappelions au commencement de 

 ce Mmoire, plusieurs liquides et vapeurs, par exemple, l'huile de tr- 

 benthine, l'huile de limon, le sirop de sucre concentr, jouissent de la 

 mme proprit (*). Ce phnomne est ici d'autant plus singulier, que cha- 

 cun des corps dont il s'agit est, comme tous les fluides, un corps isophane , 

 et qu'en consquence la proprit ci-dessus nonce se vrifie, quel 

 que soit le sens dans lequel le liquide se trouve travers par un rayon 

 polaris. Il importait de rechercher quelle est la forme particulire que 

 doivent prsenter dans ce cas les quations diffrentielles des mouvements 

 infiniment petits des molcules lumineuses. Pour appliquer la solution 

 de ce problme les principes tablis dans mon premier Mmoire, j'ai d 

 commencer, d'aprs ce qui a t dit ci-dessus, par rechercher les condi- 

 tions analytiques de la polarisation circulaire. J'ai t assez heureux pour 

 les obtenir sous une forme trs-simple. Ces conditions se Tdm'sent 

 deux; et, pour que la polarisation d'un rayon lumineux devienne cir- 

 culaire, il suffit que la dilatation symbolique du volume s'vanouisse avec 

 la somme des carrs des trois dplacements symboliques de chaque mo- 

 lcule. En partant de ces conditions, j'ai pu facilement parvenir aux qua- 

 tions cherches. Ce qu'il y a de remarquable, c'est que ces quations, dont 

 chacune est l'ordinaire du second ordre par rapport au temps, renfer- 

 ment, par rapport aux coordonnes, non-seulement des termes d'ordres 

 pairs, mais aussi des termes d'ordres impairs, par exemple, du premier 



(*) Relativement aux premires expriences de M. Biot, et des expriences analogues 

 que M. Seebeck a faites en Allemagne, on peut consulter le chapitre viii de la Physique 

 de M. Biot (lome IV, page 542). 



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