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j'ai obtenue et vritie, dans la thorie de la dispersion des conleurs, pour 

 le carr de la vitesse de propagation d'un rayon lumineux. D'ailleurs les 

 coefficients des deux ou trois termes sensibles que renfermera la fonction 

 entire dont il s'agit , dpendront ici, comme dans la thorie de la dis- 

 persion, de la nature des forces molculaires et de la constitution particu- 

 lire du milieu isophane. M. Biot a donc eu rfiison de dire qu'il y a ici une 

 condition spciale dpendante des milieux que la lumire traverse^ et ana- 

 logue la dispersion dans la rfraction ordinaire. ( Comptes rendus, 

 tome II, page 545.) 



Au reste le nouveau systme d'quations diffrentielles qtie j'ai obteiuj 

 n'est pas seulement applicable la thorie de la polarisation circulaire. 

 En effet, ce nouveau systme devra reprsenter gnralement les lois de la 

 propagation des mouvements infiniment petits dans un systme isotrope 

 de molcules, lors mme que ces mouvements viendraient s'teindre en 

 se propageant. Donc, si l'on traite en particulier la thorie de la lumire, 

 il devra reprsenter les ondes planes produites par les vibrations de l'ther 

 dans les corps isophanes, transparents ou non transparents. Or, en effet , 

 pour que les mouvements simples reprsents par le nouveau systme soient 

 du nombre de ceux qui s'teignent en se propageant, il suffit que le coeffi- 

 cient des termes du deuxime ordre devienne ngatif , et alors la constante 

 qui , dans le cas contraire, reprsentait la vitesse de propagation des ondes, 

 peut devenir en partie relle, en partie imaginaire. C'tait dj en suppo- 

 sant cette constante compose de deux parties, l'une relle, l'autre ima- 

 ginaire, que j'tais parvetuj , en i836 , expliquer la polarisation elliptique 

 produite par la rflexion de la lumire la surface des mtaux, et tablir 

 des formules qui, en reprsentant ce phnomne, s'accordaient avec la plu- 

 part des expriences faites par M. Brewster. Mais je n'avais pas bien vu , 

 jusqu' ce jour, commnt la supposition de laquelle j'tais parti pouvait se 

 concilier avec la forme particulire des quations diffrentielles des mou- 

 vements infiniment petits dans les corps diaphanes. Cette difficult se trou- 

 vant aujourd'hui leve, je ne doute pas que mes nouvelles formules, 

 jointes aux lois gnrales que j'ai donnes dans mes prcdents Mmoires, 

 et qui sont relatives la rflexion des mouvements simples, ne reproduisent 

 exactement le phnomne de la polarisation mtallique. Tel sera , au reste , 

 l'objet d'un nouveau Mmoire que j'aurai l'honneur d'offrir prochaine- 

 ment l'Acadmie. 



M J'ajouterai ici, en finissant que l'on trouvera dans le prsent M- 

 moire, non-seulement les nouvelles quations diffrentielles du mouvement 



