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 port au temps, donnera pour drive 



7(^D,i} nD,^) = ^abssin (A w). 



Donc le rayon qui dcrit cette aire aura, dans le plan des Jc,j, un 

 mouvement de rotation direct ou rtrograde, suivant que sin(A /u) sera 

 positif ou ngatif. Donc ce mouvement de rotation changera de sens 

 quand sin (A ^) changera de signe, ou, ce qui revient au mme, quand 



le signe des coefficients de y/ i changera dans chacun des rapports 



A B 



p, . Donc les deux signes placs devant le produit gt dans la formule 



(20), et devant le produit wk \/ i dans la premire des formules (aS), 

 correspondent deux rayons polariss circulairement en sens contraires. 



Les quations (21) et (20) sont celles d'o l'on dduit les lois de la dis- 

 persion plane et de la dispersion circulaire, telles que nous les avons don- 

 nes dans le prambule de ce Mmoire. ''"'' ''*'*l 



II. Dispersion plane. 



Considrons un rayon smiple de kimiere, en partie reflchi et en par- 

 tie rfract par la surface de sparation de deux milieux isophanes et 

 transparents de premire espce. Nommons T la dure des vibrations mo- 

 lculaires; 1 la longueur des ondulations, ou, ce qui revient au mme, 

 V paisseur des ondes planes ; et il la vitesse de propagation de ces ondes , 

 dans le premier milieu. Posons 



s Y, '^ T' 



et soient ' ' 



1', k', n', 



ce que deviennent zuaih 



1, k, n, 



quand on passe du premier milieu au second. Enfin, nommons t l'angle 

 d'incidence, et r' l'angle de rfraction. On aura non-seulement 



n - - a' 111 



^^ k " T ' " k' T ' 

 mais encore 



ksinr = k' sin t', ,1: vu 



et Vindice de rfraction sera dtermin par la formule 



^ ' '-.. sinr' k ' - 



