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du problme, en exprimant que dans cette course, les quantits de tra; 

 vail dveloppes par la puissance et par la rsistance sont gales entrd 

 elles. 



Soient donc P la pression absolue de la vapeur dans la chaudire, P' lii 

 pression absolue, moyenne et inconnue, de la vapeur pendant son admis- 

 sion dans le cylindre; a l'aire du cylindre, l la course du piston, /' li' 

 portion de cette course parcourue au moment qu'on intercepte l'arrivt 

 de la vapeur, et c la libert du cylindre , ou portion libre que ne par 

 court pas le piston, mais qui se remplit de vapeur chaque course. Si l'on 

 prend le piston au moment o il a parcouru une longueur quelconque / 

 de sa course, et que la vapeur en se dtendant a acquis la pression quel- 

 conque tir, on verra que si le piston parcourt en outre un espace l- 

 mentaire dX, le travail produit dans ce mouvement sera <rrad?y; mais dan. 

 le mme instant, le volume rt(Z' + c) occup par la vapeur avant la d- 

 tente sera devenu a( A-f-c). Or, d'aprs la loi gnrale que nous avonf 

 dmontre dans un Mmoire prcdent {Comptes rendus des sances di 

 l'Acadmie des Sciences , sances des 22 janvier, 26 mars et 19 no- 

 vembre i838), si un mme volume d'eau S se transforme dans la ma- 

 chine, d'abord en vapeur la pression P', puis ensuite la pression tr , le; 

 volumes respectifs successivement occups par la vapeur seront repr- 

 sents par les expressions 



m S m S 



et 



n -f- P' n-)-o-' 



dans lesquelles m et sont des constantes dont nous avons donn la va- 

 leur, sous une forme diffrente, il est vrai, mais facile ramener la 

 forme actuelle. Donc, en observant qu'ici les volumes respectifs sont, d'une 

 part, a(/'+c), et de l'autre, a{X-\-c), on voit qu'on aura 



Par consquent, en divisant ces deux quations l'une par l'autre, on aura, 

 entre les pressions successives P' et jb- d'une mme masse de vapeur, la 

 relation 



