ET DISSERTATIONS. 339 



sphere au-dessus de la surface de la terre, fsa latitude, 

 t sa temperature, P la hauteur barometrique de ce 

 point reduit a zero, quand T et P sont les temperatures 

 et hauteurs barometriques d'un point inferieur aii 

 premier, on en deduit Log. p = log. P 



i8336(i -1-0,002845 cos. 2/ 1 ) ( i -H o,oo3 7 5 T "*" j 



On voit par l que , quelle que soit la latitude d'un 

 lieu, dans Fetal ordinaire de 1'atmosphere, oii t a 

 chaque hauteur, quoique non proportionnelle a T, 

 augmente avec lui la pression p a la meme hauteur, 

 h sera d'autant plus grande que T sera plus grand. II 

 suit de la aussi que, quand m6me il y aurait un calme 

 parfait dans la partie inferieure de 1'air, il y aura dans 

 les couches superieures, du moins jusqu'a la hauteur 

 des montagnes les plus hautes , a laquelle cette formule 

 est applicable , un courant d'air chaud de 1'equateur 

 vers 1'air froid des poles, puisquejp augmente avec T. 

 La vitesse de ce courant sera tres-faible, a cause du 

 long espace a parcourir, qui fait que les frottements 

 diminuent beaucoup cette vitesse. Aussi les vents ge- 

 neraux , alizes ou periodiques , dans les endroits et les 

 moments ou ils dominent , ont-ils peu de vitesse. 



Mais si Ton considere le cas ou la dilatation produite 

 par la chaleur est renfermee dans un petit espace en- 

 toure d'un autre ou la chaleur n'en a pas produit ou 

 tres-peu, comme cela a lieu lorsqu'un endroit de- 

 couvert de nuages et humide est entoure d'autres 

 entierement converts, si ce dernier espace renferme la 

 moitie de Thorizon, quand 1'endroit decouvert n'en 

 comprend qu'une petite etendue, on en pourra conclure 

 que les couches froides qui presseront celles echauffees, 

 venant de peu loin et par une petite section , celles au- 



