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quantite transmise o,ga3, doit reproduire la quantite de chaleur incidente 

 que nous supposons egale a I'unite. On aura done 1'equation 



R + R(j _ R) 4- 0,923 = i; 

 d'ou Ton tire 



R s=s i =b Vo,923 = i =fc 0,9607. 



Le premier signe du radical conduisant a un resultat absurde doit 

 etre rejet : la reflexion a la surface anterieure de la lame sera done 

 i 0,9607 = 0,0393 sur I'unite incidente; et tel sera aussi le rapport de 

 la seconde reflexion , relativement a la quantite de chaleur qui parvicnt a 

 la surface posterieure du sel gemme; mais si Ton voulait avoir la valeur 

 absolue de cette derniere reflexion , on 1'obtiendrait en substituant OjoSgS 

 au lieu deR dans 1'expression R(i R), ou plus simplement, en prenant 

 la difference entre les nombres 0,077 et 0,0893 ; ce quidonne, dans 1'un 

 et 1'autre cas , 0,0377. 



Maintenant il s'agit de voir si les quantites de chaleur reflechies par 

 les autres substances transparentes sont egales ou differentes de celles qui 

 ont lieu sur les surfaces du sel gemme. Pour resoudre cette question, il 

 suffit d'observer qu'une lame epaisse de verre, de cristal de roche, ou 

 d'autre substance diaphane, donne une transmission calorifique sensible- 

 ment egale a une autre lame de meme nature qui en differe pen par 1'e- 

 paisseur. Si Ton prend, par cxemple, une plaque de verre de 8 millime- 

 tres, et une autre de 8 millimetres , et qu'on les expose separement au 

 rayonnement de la lampe Locatelli, on ne trouvera pas de difference sen- 

 sible entre les deux quantites de chaleur transmises. De cette experience on 

 deduit evidemment que la couche d'un derni-millimetre, qui forme la dif- 

 ference d'epaisseur des deux plaques, n'exerce aucune absorption appre- 

 ciable sur les rayons calorifiques qui ont deja traverse 8 millimetres de la 

 meme substance. Detachons done cette petite couche de la plaque la plus 

 epaisse, et exposons-la ainsi separee aux rayons emergens de la plaque de 

 8 millimetres : elle en reflechira une partie et transmettra toutle reste : la 

 quantite perdue exprimera done Veffet unique des deux reflexions. Or, en 

 faisant 1'experience avec soin, on retrouve, a tres peu de chose pres, le 

 nombre 0,923 pour la quantite de chaleur transmise, ce qui donne encore 

 0,077 P ur la quantite perdue. Et cela non-seulement dans le verre, mais 

 aussi dans le cristal de roche, 1'alun, la chaux fluatde, latopaze, la baryte 

 sulfatee, etc., de maniere qu'une lame mince, bien pure et bien polie, de 



