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 l'iflueiice des mouvements atomiques. Par consquent, il convient de s oc- 

 cuper spcialement des mouvements atomiques, non-seulement pour dter- 

 miner les conditions de la polarisation mobile, mais mme pour arriver 

 dfinir compltement les vibrations lumineuses en {gnral , puisque, ainsi que 

 M. Biot l'a souvent rpt avec raison, la rotation des plans de polarisation 

 parat dpendre de la nature la plus intime des rayons lumineux. Si l'on 

 suppose que la forme et les dimensions des molcules demeurent invariables, 

 les mouvements atomiques se rduiront des mouvements de rotation. 

 Mais cette hypothse peut n'tre pas admissible dans certains cas. Effec- 

 tivement, les mouvements de rotation donneront naissance une force cen- 

 trifufje, qui tendra dilater les molcules, c'est--dire loigner les atomes 

 du centre de gravit. C'est mme l une circonstance trs-digne de remarque, 

 puisqu'elle fait voir que les dcompositions chimiques peuvent s'oprer sans 

 linterventiou d'aucune force molculaire nouvelle, par le seul accroissement 

 de la, vitesse de rotation. Je ne fais cette observation qu'en passant; elle se 

 reproduira ultrieurement propos de la dfinition de l'action rpulsive du 

 calorique. On doit donc admettre au nombre des mouvements atomiques 

 ceux rsultant de changements dans la forme et les dimensions des molcules. 

 Il en rsulte que les quations du mouvement, fondes sur l'hypothse de 

 l'invariabilit de forme et de dimensions des molcules, ne sont pas toujours 

 applicables. Ces quations, comme vous le savez, sout au nombre de six, et 

 contiennent un nombre pareil de variables principales , dont trois reprsentent 

 les ciplacements du centre de gravit mesurs paralllement aux axes des 

 coordonnes, les trois autres tant relatives au mouvement de rotation. Mais 

 vous remarquerez que si l'on tient compte des pressions ou tensions intrieures 

 des molcules, c'est--dire des forces ou affinits, supposes donnes priori, 

 qui maintiennent les atomes groups en systmes particuliers constituant 

 les molcules telles que nous les concevons, on pourra considrer chaque 

 atome comme entirement libre. Dans ce cas, les quations du mouvement 

 se rduiront trois, et serviront dterminer un nombre gal de variables 

 principales reprsentant les dplacements e^c/Z/i' d'un atome, que, pour fixer 

 les ides, nous supposerons pouvoir tre considr comme un point matriel. 

 Envisag sous ce point de vue, tout milieu lastique, form de molcules 

 dimensions finies, peut tre assimil un systme de points matriels soumis 

 des forces d'attraction ou de rpulsion mutuelle, et il est vident que les 

 quations les plus gnrales du mouvement d'un tel systme doivent com- 

 prendre les lois des mouvements atomiques, mme de ceux qui rsultent de 



