( io8o ) 



pendammentde tout mouvement du centre de gravit. Pour cela, concevons 

 un systme de molcules dimensions finies sensiblement invariables , et sup- 

 posons qu'il se propage dans ce systme un mouvement vibratoire par rota- 

 tion, c'est--dire sans dplacement du centre de gravit. Vous remarquerez, 

 monsieur, qu' un instant qnelconque, les dplacements et les vitesses effec- 

 tives des atomes, situs aux extrmits d'un mme diamtre d'une molcule, 

 sont de signes contraires. D'un autre ct, la sphre d'activit d'une mol- 

 cule est gnralement suppose comprendre un nombre immense de mol- 

 cules. Il en rsulte que les dplacements effectifs d'un atome , dans le mou- 

 vement vibratoire que nous considrons, tant proportionnels au cosinus 

 d'une fonction linaire des coordonnes de l'atome et du temps, ce cosi- 

 nus devra varier assez rapidement avec les coordonnes , pour pouvoir 

 changer de signe en passant d'un atome un autre dans la mme molcule. 

 Ces considrations conduisent, par consquent, noncer ce principe remar- 

 quable : Les mouvements atomiques correspondent des valeurs de la lon- 

 gueur dondulation , telle que M. Cauchy la dfinit , incomparablement 

 infrieures au rayon d'activit des molcules. Ce point tabli, il m'a t facile 

 de reconnatre que les mouvements atomiques des systmes de points mat- 

 riels considrs par M. Cauchy ne pouvaient, en gnral, tre reprsents 

 par les quations linaires aux diffrences partielles qu'il a donnes, les dve- 

 loppements en srie sur lesquels ces quations sont fondes pouvant n'tre 

 plus convergents lorsqu'il s'agit de ce genre de mouvements. 



En outre, les considrations prcdentes dmontrent , d'une manire d- 

 cisive selon moi, que les dfinitions de la longueur d'ondulation et de la 

 vitesse de propagation adoptes par M. Cauchy ne sont pas applicables 

 tous les genres de mouvements vibratoires, et qu'en ce qui concerne la tho- 

 rie de la lumire , ces dfinitions prjugent les questions les plus dlicates 

 relatives la nature des vibrations lumineuses. En ayant gard ces circon- 

 stances , on peut s'assurer que dans les milieux lastiques en gnral, mme 

 dans ceux qu'on peut considrer comme forms d'une matire homogne 

 continue, les mouvements atomiques tels que je les ai dfinis en dernier lieu, 

 c'est--dire les mouvements dans lesquels les fonctions qui reprsentent les 

 dplacements des lments, varient trs-rapidement avec les coordonnes, 

 se propagent suivant des lois particulires, analogues aux lois de la propaga- 

 tion des vibrations par rotation dans les systmes de molcules dimensions 

 finies. Ainsi, par exemple, t dsignant toujours la dure d'une vibration et / 

 la longueur d'ondulation, longueur qui n'est plus, dans les mouvements ato- 



