(^) 



( '% ) 



= o, 



Yi = k [cos (Ux - S^ + X) + cos(U'.r - S^ + X')] 



= 2 A cos X btA cos X -\ 



= A [siu (Uar Sf + X) - sin (U'a: - S + X')] 



. ru + u' . , ). + vi . ru u' > xn 



=: 2 A COS X S< H sin O" -I 



L'quation (i) prend alors la forme 



LA*b*sm"( X a^H )~'' 



par consquent, chacune des nappes de la surface de moindre visibilit sera 

 reprsente par une quation de la forme 



U + U' a. '>^ + ^' 



X ai H = constante, 



c'est--dire que chacune de ces nappes est une surface plane mobile con- 

 stamment peipendiculaire l'axe des x, et dont la vitesse est gale . 



2S 



U + U' 



Il rsulte de l que si l'on admet, comme on le fait gnralement, que les 

 mouvements partiels polariss circulairement en sens inverse, qui composent 

 le mouvement donn, se propagent respectivement avec des vitesses expri- 

 mes par 



S S^ 



U' U'' 



la vitesse de propagation du mouvement compos sera une moyenne entre les 

 vitesses de propagation des mouvements partiels. 



Cette consquence parat au premier abord inadmissible, et il convient 

 de la dvelopper pins amplement. Pour cela , considrons le mouvement par- 

 tiel polaris circulairement dont les quations seraient 



U = o, 



(3) ]>] = Acos(Ux-S-4-X), 



f= Asin(Ux-S< + X). 



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