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paralllement ces axes, on aura, en vertu de formules connues et en 

 vertu des quations (3) , 



( ? -o, 

 i^\ / /j' = j cosSt sinS< = A cos(Uj: + X), 



( ' = sinSf + cosS< = A sin(Ujr + X). 



1) Or, si, en imprimant un mouvement de rotation convenable l'axe des jy 

 et l'axe des z. autour de l'axe des x, l'quation d'une surface donne, rap- 

 porte aux axes mobiles, devenait indpendante du temps, on dclarerait, 

 sans nul doute, que la vitesse de transport de cette surface est nulle, et que 

 son mouvement se rduit un mouvement de rotation autour de l'axe des jc. 

 Ainsi, si, dans le premier cas, on a cru dmontrer que la vitesse de propa- 



S 

 gation du mouvement reprsent par les quations (3) est gale u? on devra 



regarder comme galement dmontr que cette vitesse peut aussi tre con- 

 sidre comme nulle, ou que le mouvement en question ne se propage pas, 

 la propagation ayant ici la signification qu'on lui attribue gnralement. 

 Donc la vitesse de propagation d'un mouvement polaris circulairement, et 

 considr directement , est , en effet , indtermine. 



)) A l'appui de cette assertion, je pourrais faire voir qu'en raison de cette 

 indtermination, la thorie de la rflexion totale tablie par Fresnel peut 

 tre affranchie de la considration si obscure des imaginaires; mais cela 

 m'entranerait dans des dveloppements compltement trangers l'ob- 

 jet spcial de cette Lettre. Je me contenterai d'ajouter encore quelques 

 rflexions. 



)i Lorsqu'une surface de forme invariable se meut dans l'espace , son 

 mouvement se compose, en gnral , d'un mouvement de translation et d'un 

 mouvement de rotation. Pour dterminer ces deux mouvements, on cher- 

 chera le mouvement de transport imprimer l'origine, et le mouvement 

 de rotation imprimer aux axes des coordonnes, pour que l'quation de la 

 surface rapporte l'origine et aux axes mobiles devienne indpendante du 

 temps. Cette marche est applicable en tous points la dtermination des 

 lois de la propagation de certains mouvements vibratoires. Appliquons-la 

 directement, par exemple, au mouvement vibratoire reprsent par les 

 quations (2), c'est--dire cherchons quel mouvement il faudrait imprimer 

 l'origine dans la direction de l'axe des jc\ et quel mouvement de rotation il 

 faudrait imprimer aux axes des^ et des z autour de l'axe des x, pour que les 

 quations (2) devinssent indpendantes du temps. Si l'on dsigne par x' 



