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considre comme dj constate par les phnomnes que prsentent la r- 

 flexion et la rfraction de la lumire. 



AKALYS. 



Les divers points de l'espace tant rapports trois axes rectanpfulaires 

 des x,j-,z, et deux milieux tant spars l'un de l'autre par le plan des ^z 

 perpendiculaire l'axe des JC, concevons que les dplacements infiniment 

 petits d'une molcule d'ther, suppose rduite un point matriel, soient 

 reprsents, dans le premier milieu, par $, vj, , dans le second milieu, 

 par ', vj', '. Supposons d'ailleurs que, dans une premire approximation , 

 les quations aux drives partielles , propres exprimer les mouvements 

 infiniment petits de l'ther, puissent tre, sans erreur sensible, rduites 

 des quations du second ordre. Alors, en vertu du principe de la continuit 

 du mouvement dans l'ther, on aura, pour x = o, 



(i). ?=?', r, = y,', = ', D,? = D,?', D,v, = D,>,', D, = D^'- 



Dans chacune de ces quations de condition, le dplacement relatif chaque 

 milieu sera la somme des dplacements mesurs dans les divers mouvements 

 incident, rflchis et rfracts. 



Concevons, pour fixer les ides, que chacun des milieux donns soit 

 un milieu isophane qui ne fasse pas tourner les plans de polarisation des 

 rayons simples. Les quations des mouvements infiniment petits de l'ther 

 dans le premier milieu seront 



(2) (D?-E)| = FD,u, (Df-E)r,=FD^u, (D? - E) = FD,u, 



E, F dsignant des fonctions entires de la somme D| + D,^ + Df , etu tant 

 la dilatation du volume de l'ther dtermine par la formule 



(3) tj = D,|-t-D^-/j+D,. 



Si les quations (2) peuvent tre rduites, sans erreur sensible, des qua- 

 tions homognes du second ordre, F deviendra constant, et Ton aura 



(4) E = Q'{D^-^-D^.-^Bn, 



dsignant la vitesse de propagation des ondes planes vibrations trans- 

 versales. Ajoutons que les constantes F et * changeront gnralement de 

 valeurs, qnand on passera du premier milieu au second. 



Supposons maintenant qu'un mouvement simple de l'ther, vibrations 



I. . 



